Обзор МС Волна-3 2.8/80. Примеры фотографий на Волна 3 2.8 80мм
За возможность обзора объектива МС Волна-3 2.8/80 огромная благодарность Владимиру
Обзор МС Волна-3 2.8/80
ТТХ МС Волна-3 2.8/80
Вес: 340 г.
Диаметр переднего фильтра: 62мм
Фокусное расстояние: 80мм
Диафрагма: от F/2.8 до F/22.0
Количество лепестков диафрагмы: 6 штук
МДФ: 60 см
Оптическая схема: 6 элементов в 3 группах
Завод изготовитель: Арсенал
Байонет: Б (Pentacon SIX)
Все объективы марки ‘Волна’ славятся своими хорошими характеристиками. МС Волна-3 не исключение. Объектив МС Волна-3 2.8/80 предназначен для среднеформатных камер Киев-6С,-90,-60. Правильно было бы назвать объектив МС Волна-3Б, чтобы не путаться, так как существует модификация объектива для использования на камерах Салют и Киев-88 МС Волна-3В.
На среднем формате 80мм фокусного расстояния считаются стандартными, так как дают достаточно широкий угол обзора. На узком формате (на полнокадровых цифровых камерах, пленочных 35мм камерах и на кропе) объектив может быть использован в качестве неплохого портретного объектива. Если Вы ищите себе подобный портретник, то можете посмотреть еще на объектив Вега-12Б. Ходят слухи, что МС Волна-3 2.8/80 является доработанной копией Carl Zeiss Jena Biometar 2.8/80, но на самом деле Волна является 6-ти линзовым планаром.
МС Волна-3 2.8/80, вид сзади
Как использовать на современных камерах
Из-за того, что у объектива МС Волна-3 2.8/80 достаточно большой рабочий отрезок, его можно без проблем установить на современные цифровые камеры со сменной оптикой. Например, я использовал объектив МС Волна-3 2.8/80 на камере Nikon D800, D700 с помощью переходника Pentacon\Nikon (КП-6\Н), при этом сохранялась возможность фокусировки на бесконечность. Мой объектив МС Волна-3 2.
8/80 оснащен специальным чипом, который упрощает съемку при использовании объектива на любительских камерах Nikon, более детально про чип можете почитать в разделе Одуванчик Лушникова. Продажу и наклейку одуванчиков в Украине производит официальный представитель Андрей Курьянов.
Пример фотографии на МС Волна-3 2.8/80. Боке, МДФ.
Как пользоваться старыми подобным объективами на современных ЦЗК Nikon найдете в разделе советская оптика. Для Canon – старые объективы на Canon.
Для других камер найдутся соответствующие переходники. Вообще, нет абсолютно ничего сложного при использовании старой мануальной оптики на современной технике.
МС Волна-3 2.8/80, вид сбоку, вид диафрагмы
Фокусировка
Объектив имеет металлическое кольцо фокусировки, которое вращается примерно на 300 градусов, тем самым делая наводку на резкость очень плавной и точной. Стоит обратить внимание, что даже на F/2.8 объектив имеет хорошую глубину резкости. Шкала ГРИП указана для значений F/2.
8, 5.6, 11, 16, 22. Минимальная дистанция фокусировки составляет 0.6м. Такая минимальная дистанция фокусировки позволяет снимать небольшие предметы, например, современный объектив Nikon AF Nikkor 85mm f/1.8D имеет МДФ, равную 85см. При фокусировке передняя линза не вращается, а хобот высовывается примерно на 2-3 см. Мне не составило никакого труда наводитьcя на резкость при работе с Волна-3.
Пример фотографии на МС Волна-3 2.8/80. Боке.
Диафрагма
У диафрагмы всего 6 лепестков, и те не имеют чернения. Можете посмотреть вид лепестков на картинке в данном обзоре. При закрытии диафрагмы лепестки формируют 6-ти угольник. Объектив МС Волна-3 2.8/80 не может похвастаться огромной светосилой, но F/2.8 при 80мм фокусного расстояния сильно размывает задний и передний план, что очень хорошо подходит для портретов. У объектива есть переключатель режима управления диафрагмой. Объектив имеет многослойное просветление, которое хорошо видно на картинках с видом объектива.
МС – это одно из главных преимуществ объектива Волна-3 над Вега-12Б.
Пример фотографии на МС Волна-3 2.8/80. Портрет.
Качество изображения
Объектив слегка мягкий на F/2.8 из-за сферических аберраций, возможно мне попался не самый удачный экземпляр. Объектив плохо справляется с сильными источниками света в кадре. Контраст и цветопередача хорошие. Никакой дисторсии и виньетирования. Боке объектива довольно неплохое. Для портретной съемки объектив показал хорошее качество изображения.
Пример фотографии на МС Волна-3 2.8/80. Бесконечность.
Личный опыт
Объектив МС Волна-3 2.8/80 мне понравился больше, чем Вега-12Б, оно и не удивительно, ведь объектив МС Волна-3 2.8/80 заменил Вега-12Б. Мой экземпляр 1986 года выпуска и до сих пор чудесно работает.
Пример фотографии на МС Волна-3 2.8/80. Передний и дальний план. Резкость.
Примеры фотографий
Все примеры фотографий в галерее без обработки. Все снято на Nikon D800, накамерный JPEG L, уменьшен размер и впечатаны данные из EXIF.
Все примеры фотографий в галереи ниже без обработки. Все снято на Nikon D700, RAW -> JPEG с автоуровнями, уменьшен размер и впечатаны данные из EXIF. Все фото сняты под проливным дождем.
Также, можете посмотреть доработанные фотографии с Волна-3 в разделе ‘Прогулки с хорошим объективом 8’.
Каталог современных объективов марки ‘Zenitar’ и ‘Helios’ можете посмотреть по этой ссылке.
Комментарии к этой заметке не требуют регистрации. Комментарий может оставить каждый. Много разнообразной фототехники можно найти на Aliexpress, Amazon и B&H Photo.
Выводы:
МС Волна-3 2.8/80 – отличный среднеформатный объектив. На современных полнокадровых и кропнутых камерах может выступать в качестве хорошего портретного объектива. Рекомендую.
Материал подготовил Аркадий Шаповал. Ищите меня на Youtube | Facebook | Instagram | Twitter | Telegram.
Объектив МС Волна-3Б обзор — Фототехника СССР
Волна-3 — это штатный объектив для среднеформатных фотоаппаратов типа Киев-6С, Киев-60 и Киев-88. На этих камерах 80 мм объектив является нормальным.
Волна-3 пришла на смену объективу Вега-12 2,8/90, который выполнял до этого роль штатного на среднеформатных фотоаппаратах Киев.
Волна выпускалась с двумя типами креплений — под байонет Б (для камер Киев-6С и -60) и В (для камер Салют и Киев-88). Сейчас варианты объективов с обоими креплениями можно встретить с равной частотой.
Интересно, что объективы в зависимости от крепления не маркировались. Глядя на объектив спереди нельзя понять под какой он байонет сделан.
В обзоре экземпляр Волна-3 с байонетом Б, выпущенный на Киевском заводе Арсенал в 1986 году.
Оптическая схема:
Фокусное расстояние: 80 мм
Размер кадра: 60×60 мм
Количество линз/групп: 6/5
Рабочий отрезок — 74,1 мм
Относительное отверстие: 1:2,8
Пределы шкалы диафрагм: 1:2,8–1:22
Регулировка диафрагмы — «Моргающая»
Ближний предел фокусировки — 0,6 м
Соединения:
объектива с камерой — Байонет Б
Расположение крепления для светофильтров: переднее
Вес — 360 грамм
Волна-3 — это вполне контактный объектив.
На современных аппаратах он смотрится очень уместно, даже с немаленьким переходником.
Объектив имеет многослойное просветление, о чем говорят буквы МС на переднем срезе корпуса.
Просветление имеет фиолетовые и голубые оттенки.
Кольцо фокусировки широкое, имеет качественную накатку и удобно ложится в руку. Полный ход геликоида около 300 градусов. Кольцо ходит плавно, фокусировка комфортна.
Кольцо управления диафрагмой — ближнее к аппарату.
Диафрагмы переключаются с четкими щелчками и с остановками в промежуточных положениях.
Лепестков диафрагмы 6 штук и они довольно сильно блестят.
Большинство объективов с байонетом Б (Волна-3 не исключение) имеют моргающую диафрагму и автоматически закрывать ее можно, естественно, только на соответствующей камере.
Однако, конструкция привода диафрагмы удачна тем, что для закрытия диафрагмы до рабочего значения толкатель нужно не надавить, а наоборот, отпустить.
На аппарате Киев-60 во время кадрирования толкатель все время нажат, а диафрагма при этом открыта.
Во время нажатия на кнопку спуска толкатель отпускается и диафрагма прикрывается до рабочего значения.
Благодаря этой особенности, объектив, будучи надетым через переходник на современные аппараты, без каких-либо проблем позволяет управлять диафрагмой в ручном режиме. Толкатель никогда не нажат и потому диафрагма всегда прикрыта до рабочего значения, которое можно менять поворотом кольца.
Объектив оборудован собственным репетитором диафрагмы, но на современном аппарате он бесполезен, т.к. работает только если толкатель нажат.
На тему использования объективов с байонетом Б на современных камерах Nikon у меня есть еще отдельная статья.
На полнокадровых камерах Волна-3 будет умеренным телевиком.
Чтобы лучше разобраться в том, как Волна-3 будет себя вести на разных современных аппаратах, рекомендую статью о кропе в советском фото.
Мне лично очень понравилась Волна-3 в использовании. Объектив хорошо выполнен, работать с ним комфортно.
Волна-3 — очень резкий объектив и фокусироваться им удобно и точно, благодаря длинному ходу геликоида.
Еще мне нравится рисунок размытия, который дает Волна-3. Похоже на акварель. У всех свои вкусы, на мой — красиво.
Стоит ли покупать Волну-3 на современную цифровую камеру?
Смысл есть. 80 мм — это отличное ФР для портретника. На вторичном рынке предлагается много этих объективов совсем задешево. Есть шанс в качестве задней крышки получить исправный Киев-6С или Киев-60. Кстати, повод попробовать средний формат.
У Волны-3 с этой точки зрения есть конкурент — Вега-12 2,8/90. У меня есть его обзор.
Что предпочесть? Оба объектива хороши. Интернет-рейтинги отдают первенство то одному, то второму. Волна — моложе и на вторичном рынке встречается чаще, купить ее можно дешевле.
На мой субъективный вкус, у Волны рисунок интереснее.
На этом у меня все, удачи!
Это ссылка на мой канал на YouTube. Видео-обзоры и мастер-классы по пленочной фотографии – все самое интересное там. Ознакомьтесь! И не забудьте подписаться.
Вы можете использовать объективы с байонетом Б на современной цифровой камере.
Для этого вам понадобится переходник. Самые дешевые переходники продаются на Aliexpress, а определиться с выбором вам поможет такая таблица:
| Тип | Бренд | Ссылка на переходник |
| Зеркалки | Nikon | P6-Nikon F |
| Canon | P6-Canon EF | |
| Sony | P6- Sony/ Minolta | |
| Pentax | P6-pentax K | |
| Беззеркалки | Sony | P6-NEX |
| Оlympus/ Panasonic | P6-m 4/3 | |
| Fuji | P6-FX | |
| Nikon |
Примеры фото:
Бленда для стандартного объектива Arax/Arsat/Волна-3, резьба 62 мм.
Бленда для стандартного объектива Arax/Arsat/Волна-3, резьба 62 мм.
|
|||||||||||||||||||||||
gif»>|
Бленда для стандартного объектива Arax/Arsat/Волна-3
Цена: $9 Сделана из cветопоглощающей и эластичной черной резины.
| ||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||
|
| Можно ли доверять Араксу? | Какие гарантии на товар? |
|
|
|||||||||||||||
Бленда складывается для экономии места, а также может иметь 2 разные высоты. Накручивается на объектив с резьбой диаметром 62мм
| |||||||||||||
Волна (объектив) | это… Что такое Волна (объектив)?
У этого термина существуют и другие значения, см. Волна (значения).
Волна́ — семейство советских фотографических объективов.
Содержание
|
Волна
Фотоаппарат «Алмаз-103» с объективом «МС Волна»
Штатный объектив однообъективных зеркальных фотоаппаратов «Алмаз-103».[1]
Производство — ЛОМО.
- Фокусное расстояние 50 мм
- Относительное отверстие 1:1,8
- Угол поля зрения 45°
- Разрешающая способность (центр/край) 45/27 линий/мм
- Минимальная дистанция фокусировки 0,45 м
- Размер кадра 24×36 мм
- Крепление — байонет К
- Предел фокусировки — 0,45 м
- Предел диафрагмирования — 1:22
- Число линз/компонентов — 6/4
- Формула цветности — 11-0-0
- Присоединительная резьба под светофильтр — M46×0,7мм
- Габариты: диаметр 64 мм, длина 47,5 мм
- Годы производства — 1979—1986, 1993[2].
Волна-3
Объектив «Волна-3»
Штатный объектив для среднеформатных однообъективных зеркальных фотоаппаратов.[3]
Пришёл на смену штатному объективу «Вега-12».
Производство — завод «Арсенал».
Выпускался в двух модификациях:
- «Волна-3В» — с байонетом В — для фотоаппаратов «Салют» и «Киев-88»
- «Волна-3Б» — с байонетом Б — для фотоаппаратов «Киев-6С», «Киев-60» и «Киев-90».
- Фокусное расстояние 80 мм
- Относительное отверстие 1:2,8
- Предел диафрагмирования 22
- Разрешающая способность (центр/край) 45/25 линий/мм
- Минимальная дистанция фокусировки 0,6 м
- Размер кадра 6×6 см
- Присоединительная резьба под светофильтр — М62×0,75
Волна-4
Фотоаппарат «Алмаз-102» с объективом «МС Волна-4»
Светосильный штатный объектив для однообъективных зеркальных фотоаппаратов «Алмаз-102» (байонет К).
Выпускался и с байонетом F для фотоаппаратов «Киев-17», «Киев-20», «Киев-19».[4]
Производство — завод «Арсенал».
- Фокусное расстояние 50 мм
- Относительное отверстие 1:1,4
- Предел диафрагмирования 22
- Угол поля зрения 44°
- Разрешающая способность (центр/край) 45/25 линий/мм
- Размер кадра 24×36 мм
- Предел фокусировки — 0,45 м
- Предел диафрагмирования — 1:22
- Число линз — 7
- Число компонентов — 6
- Присоединительная резьба под светофильтр — M52×0,75
- Годы производства: 1980—1984[5].
Волна-8
Особосветосильный сменный штатный объектив для однообъективных зеркальных фотоаппаратов «Киев-17», «Киев-20», «Киев-19». Крепление — байонетом F. Комплектовался адаптером для присоединения к фотоаппаратам с резьбовым соединением М42×1/45,5.[6]
Производство — завод «Арсенал».
- Фокусное расстояние 50 мм
- Относительное отверстие 1:1,2
- Предел диафрагмирования 16
- Угол поля зрения 45°
- Разрешающая способность (центр/край) — 40/25 линий/мм
- Число линз/компонентов — 7/6
- Минимальная дистанция фокусировки 0,5 м
- Размер кадра 24×36 мм
- Присоединительная резьба под светофильтр — М58×0,75
Волна-9 Макро
Нормальный объектив для макросъёмки.[7]
Производство — ЛЗОС.
- Фокусное расстояние 50 мм
- Относительное отверстие 1:2,8
- Предел диафрагмирования 16
- Угол поля зрения 46 градусов
- Разрешающая способность (центр/край) 42/30 линий/мм
- Минимальная дистанция фокусировки 0,24 м
- Размер кадра 24×36 мм
- Присоединительная резьба под светофильтр — 52 мм
- Крепление: резьба М42×1/45,5. С байонетом К выпущена опытная партия.
С байонетом К выпущена опытная партия.Волна-10K
Особосветосильный широкоугольный объектив с креплением байонет К.[8]
Производство — ЛОМО. Серийно не выпускался.
- Фокусное расстояние — 35 мм
- Относительное отверстие — 1:1,8
- Минимальная дистанция фокусировки — 0,1 м
- Угол поля зрения — 64°
- Разрешающая способность — 55/20 линий/мм
- Предел фокусировки — 0,1 — 0,3 м (последний для не запущенного в производство)
- Предел диафрагмирования — 1:22
- Коэффициент пропускания — 0,85
- Коэффициент светорассеяния — 0,015
- Число линз — 7
- Число компонентов — 6
- Формула цветности — 11-0-0
- Посадочная резьба для насадок — M49×0,75
- Габариты: диаметр 64 мм, длина 62 мм
- Масса — 0,280 кг
- Годы производства: 1983—1988[9].
Волна-12К
Широкоугольный объектив с креплением байонет К.[10]
Производство — ЛОМО.
- Фокусное расстояние 35 мм
- Относительное отверстие 1:2,8
Примечания
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна»
- ↑ Волна 1.8/50 (рус.). [1].(недоступная ссылка — история) Проверено 2 июня 2012.
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна-3»
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна-4»
- ↑ МС Волна-4 1.4/50 (рус.). [2].(недоступная ссылка — история) Проверено 2 июня 2012.
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна-8»
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна-9»
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна-10К»
- ↑ МС Волна-10 / МС Волна-10К (рус.). [3].(недоступная ссылка — история) Проверено 2 июня 2012.
- ↑ Этапы развития отечественного фотоаппаратостроения. Объектив «Волна-12К»
Объективы Волна 3 в Комсомольске-на-Амуре: 152-товара: бесплатная доставка [перейти]
Партнерская программаПомощь
Комсомольск-на-Амуре
Каталог
Каталог Товаров
Одежда и обувь
Одежда и обувь
Стройматериалы
Стройматериалы
Текстиль и кожа
Текстиль и кожа
Здоровье и красота
Здоровье и красота
Детские товары
Детские товары
Продукты и напитки
Продукты и напитки
Электротехника
Электротехника
Дом и сад
Дом и сад
Сельское хозяйство
Сельское хозяйство
Промышленность
Промышленность
Мебель и интерьер
Мебель и интерьер
Все категории
ВходИзбранное
Объективы Волна 3
87 388
Объектив Sony FE 24-240mm f/3.
5-6.3 OSS
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
44 680
Объектив Canon EF-S 10-22 F 3.5-4.5 USM Автоматическая фокусировка: есть, Байонет: Canon EF-S, Тип
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
269
750
WAYSKO / Набор сменных объективов макролинза, fisheyes (рыбий глаз), широкоугольная для телефона, смартфона и планшета, универсальные линзы 3 в 1 на прищепке комплекте чехол-сумка Красный
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
275
1538
URM Набор сменных объективов (линз) для телефона (смартфона) 3 в 1 на прищепке / Макро линза, комплекте чехол сумка
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
399 999
Объектив Leica Super-Vario-Elmar-SL 16-35mm f/3.5-4.5 ASPH
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
35 000
Объектив Canon EF-S 18-135mm f/3.
5-5.6 IS USM
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
15 140
20980
Объектив для микроскопа Микромед 40х/0,65Л план. беск/0,17 3 ЛЮМ
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
69 990
Объектив HD Pentax DA 21мм f/3.2 AL Limited Silver
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
49 899
Объектив Sony E 18-200mm f/3.5-6.3 OSS LE
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
40 070
Объектив Canon EF-M 18-150mm f/3.5-6.3 IS STM Black
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
35 990
Объектив SIGMA 30mm f/1.4 DC DN Micro 4/3
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
269
750
WAYSKO / Набор сменных объективов макролинза, fisheyes (рыбий глаз), широкоугольная для телефона, смартфона и планшета, универсальные линзы 3 в 1 на прищепке комплекте чехол-сумка Синий
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
141 380
Объектив Sigma AF 150-600MM F/5-6.
3 DG DN OS Sports L-MOUNT Автоматическая фокусировка: есть,
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
44 990
Объектив Laowa 50mm f/2.8 2X Ultra Macro APO Micro 4/3 Байонет: Micro 4/3, Производитель: Laowa,
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
Объектив Meike 35 mm f1.4 Micro 4/3 Байонет: Micro 4/3, Производитель: Meike
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
25 999
Объектив Tamron 18-200mm f/3.5-6.3 Di II VC Canon EF-S
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
165 020
Объектив Sigma AF 150-600mm F/5-6.3 DG OS HSM|S NIKON Автоматическая фокусировка: есть, Байонет:
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
25 700
36350
Объектив Canon EF-S 18-135 mm 3.5-5.6 IS STM Тип: Объектив, Размер: Длина 17.
000 Ширина 14.000
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
25 645
Объектив Tamron 18-200mm f/3.5-6.3 Di II VC Nikon F
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
31 600
Объектив Nikon AF-S DX Nikkor 18-200mm f/3.5-5.6G ED VR II
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
26 597
Объектив TAMRON 18-200мм F/3.5-6.3 Di II VC для Nikon (B018N)
ПОДРОБНЕЕЕще цены и похожие товары
18 990
Объектив 7artisans 35mm f/0.95 Micro 4/3
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
21 999
Объектив Sony E 55-210mm f/4.5-6.3 OSS
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
38 350
Объектив Sigma AF 24MM F/3.5 DG DN C SONY E Автоматическая фокусировка: есть, Байонет: Sony E, Тип
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
Объектив 7artisans 18mm f/6.
3 UFO Lens Micro 4/3
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
43 077
Объектив CANON EFM 55-200mm f/4.5-6.3 IS STM Silver (1122C005)
ПОДРОБНЕЕЕще цены и похожие товары
36 793
Объектив Sigma 24mm f/3.5 DG DN Contemporary Sony E
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
Объектив для смартфона 3 в 1 SellWildWoman OE-01
В МАГАЗИНЕще цены и похожие товары
2 страница из 18
OLDSTORY.INFO
Свернуть категорию Коллекционирование. НУМИЗМАТИКА
Монеты МолдовыСредневековая Молдова, определение, оценка, обсуждение. |
| ||
Монеты античных государствОпределение, оценка, обсуждение. |
| ||
Монеты ВостокаОпределение, оценка, обсуждение. |
| ||
Монеты средневековой Европы.Определение, оценка, обсуждение. |
| ||
Монеты царской РоссииОпределение, оценка, обсуждение. |
| ||
Монеты СССРОпределение, оценка, обсуждение. |
| ||
Монеты не попавшие в ту или иную категорию форумаОпределение, оценка, обсуждение. |
| ||
Нумизматические очерки.Интересные факты, публикации. |
|
Неизвестные монеты.Свернуть категорию Коллекционирование.
БонистикаКоллекционирование и изучение банкнот. |
| ||
Холодное оружиеСабли, кинжалы, ножи, топоры и т.д. |
| ||
ФарфорКоллекционирование и изучение фарфора. |
| ||
МеталлопластикаКресты, обереги, кулоны, перстни. |
| ||
ФалеристикаКоллекционирование и изучение орденов, медалей, жетонов, пряг, наградных знаков и значков. |
| ||
ЖивописьХудожники, картины и всё что с этим связано. |
| ||
ФилателияКоллекционирование знаков почтовой оплаты., почтовые штемпеля, этикетки, ярлыки, гашения, штампы, открыток с марками, конвертов, почтовых карточек. |
| ||
ФилокартияКоллекционирование художественных открыток. |
| ||
ЧасыКоллекционирование и изучение часов. |
| ||
БессарабикаИзучение и коллекционирование предметов связанных с историей Бессарабии. (Открытки, книги, фотографии, и прочее) |
| ||
Литература коллекционераКниги, файлы, каталоги, вспомогательная литература коллекционера. |
|
| |
Темы не попавшие в существующие разделы коллекционированиеОбсуждение и определение предметов, стоимости и сохрана. |
| ||
Реставрация и восстановлениеРеставрация и восстановление предметов коллекционирования. |
|
Свернуть категорию Рекламный блог-ссылки на аукцион
Торговая площадка auk.oldstory.info | 29869 Переходов | ||
Правила рекламного блога. | 5288 Переходов | ||
Форум торговой площадки |
| ||
Монеты, банкноты, счётные жетоныРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
ПластикаРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
Холодное оружиеРекламный блог auk. |
| ||
ФалеристикаРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
Военный антиквариат.Рекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
ФилателияРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
ФотоРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
Фарфор, стекло, хрустальРекламный блог auk. |
| ||
ЧасыРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
Предметы старины, коллекционирования, антиквариатаРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
Книги, газеты, журналы.Рекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
Копии монет, наград, предметов старины и сувенирная продукцияРекламный блог auk.oldstory.info |
|
| |
Снаряжение и экипировка для активного отдыхаРекламный блог auk. |
|
| |
Предметы не относящиеся к коллекционированиюРекламный блог auk.oldstory.info |
| ||
ОбменОбмен предметов коллекционирования. |
| ||
КуплюПокупка предметов коллекционирования, антиквариата |
| ||
Forexpf.ruКурс валют, мировые цены на драгоценные металлы. | 16433 Переходов | ||
oldstory.info
oldstory.info
oldstory.info- Правила форума
The Wave Difference
Главная » The Wave Difference
Система контактных линз Wave представляет собой передовую и сложную программную платформу для контактных линз, предназначенную для разработки и подбора газопроницаемых контактных линз.
Роговичные газопроницаемые контактные линзы, ортокератологические газопроницаемые контактные линзы и склеральные контактные линзы могут быть разработаны с использованием The Wave Technology . Преимущество волновой системы по сравнению с другими конструкциями заключается в возможности настройки каждой кривой и каждого меридиана в линзе. В конечном итоге это приводит к хорошо подобранным и полностью КОМФОРТНЫМ контактным линзам. С технической точки зрения контактные линзы Wave управляются топографически.
Чтобы использовать волновую систему, Доктор Шварц использует передовой топограф роговицы, который делает карту роговицы, прозрачной поверхности, на которой держится контактная линза. Карта роговицы так же индивидуальна для пациента, как и собственные отпечатки пальцев. Затем, используя данные карты роговицы пациента, д-р Шварц применяет волновое программное обеспечение для индивидуальной настройки идеально подобранной газопроницаемой линзы. Конечным продуктом является газопроницаемая контактная линза, которая дополняет глаза пациента и обеспечивает им удивительную оптику и комфорт.
Система контактных линз Wave в основном используется для пациентов с нерегулярными состояниями роговицы, такими как кератоконус, посттрансплантация роговицы, высокая степень астигматизма и пострефракционная хирургия (Lasik, RK, PRK и т. д.). Другим преимуществом системы волновых контактных линз является возможность врача контролировать оптику в линзе, что означает возможность применения мультифокальной/бифокальной оптики.
Это прекрасная новость для пациентов с кератоконусом и другими нарушениями роговицы, которые могут иметь отличное зрение не только вдаль, но и вблизи (зрение старше 40 лет). Короче говоря, используя волновую систему, доктор Шварц может спроектировать и подобрать контактные линзы для любого (почти) глаза и с любым рецептом! Пациенты, у которых в прошлом был негативный опыт ношения «жестких» контактных линз, считают контактные линзы с волнообразным дизайном даже более удобными, чем мягкие контактные линзы!
Позвоните нам 301-829-3937
Запишитесь на прием
Запишитесь на прием
1001 Twin Arch Rd
Mount Airy, MD 21771
- Телефон: 301-829-3937
- Понедельник: 10:00 — 17:00
- Вторник: 10:00 — 19:00
- Среда: 10:00 — 19:00
- Четверг: 10:00 — 17:00
- Пятница: 10:00 — 15:00
- Суббота: 10:00 — 14:00
- Воскресенье: Закрыто
Полностью оптическая линза материи-волны, использующая усредненные по времени потенциалы
Abstract
Точность датчиков материи-волны выигрывает от опроса атомных ансамблей с большим числом частиц при высокой частоте циклов.
Квантово-вырожденные газы с их низкими эффективными температурами позволяют ограничить систематические ошибки в сторону максимальной точности, но их производство путем испарительного охлаждения является дорогостоящим как с точки зрения числа атомов, так и с точки зрения скорости цикла. В этой работе мы сообщаем о создании холодных волн материи с помощью скрещенной оптической дипольной ловушки и формировании их с помощью полностью оптической линзы материи волны. Мы демонстрируем компромисс между снижением остаточной кинетической энергии и увеличением числа атомов за счет сокращения продолжительности испарительного охлаждения и оцениваем соответствующий прирост производительности в датчиках материи-волны. Наш метод реализован с использованием усредненных по времени оптических потенциалов и, следовательно, легко применим в установках оптического дипольного захвата.
Введение
С момента их первой реализации атомные интерферометры 1,2,3,4 стали незаменимыми инструментами в фундаментальной физике 5,6,7,8,9,10,11,12,13,14,15 ,16,17 и инерциальные 18,19,20,21,22,23,24,25,26,27,28,29,30 .
Чувствительность таких датчиков материи-волны зависит от замкнутой области пространства-времени, которая зависит от импульса, передаваемого светоделителями, а также от времени, которое атомы проводят в интерферометре.
Расширение атомных облаков, используемых в интерферометрах, необходимо свести к минимуму и хорошо контролировать, чтобы достичь длительного времени разделения импульсов, контролировать систематические сдвиги и создавать ансамбли, достаточно плотные, чтобы обнаруживать их после длительного времени полета. Тем не менее, более холодные ансамбли с более низкой скоростью расширения обычно требуют более длительного времени подготовки. Следовательно, для датчиков материальных волн требуются источники с большим потоком больших холодных атомных ансамблей для получения высокой частоты повторения.
Конденсат Бозе-Эйнштейна (БЭК) хорошо подходит для выполнения интерферометрических измерений. Они исследуются для контроля систематических эффектов, связанных с остаточным движением на уровне ниже нескольких частей в 10 9 раз.
{+6}\) пК 44 , и (ii) в конечном итоге генерация запутывания мод посредством динамики сжатия спина, чтобы значительно превзойти стандартный квантовый предел 45,46,47,48 .
Сегодня самые быстрые источники БЭК основаны на технологии атомных чипов, где приповерхностные магнитные ловушки позволяют быстро испаряться с использованием радиочастотных или микроволновых переходов. Этот подход выигрывает от постоянных высоких частот захвата во время процесса испарительного охлаждения, что приводит к частоте повторения порядка 1 Гц с БЭК, составляющим 10 5 атомов 49 .
В любом случае, поскольку магнитные ловушки не подходят в определенных ситуациях, оптические дипольные ловушки становятся предпочтительным инструментом 50 . Примерами являются захват атомарных частиц с низкой магнитной восприимчивостью 51,52 или молекул 53,54 и составных частиц 55,56 . В оптических дипольных ловушках внешнее магнитное поле позволяет настраивать параметры, например, при использовании резонансов Фешбаха 57 .
Здесь внутренняя связь между глубиной ловушек и частотами ловушек в дипольных ловушках 58 предотвращает неконтролируемое испарение. Холодные ансамбли могут быть созданы только в неглубоких ловушках, что приводит к резкому увеличению времени подготовки t P . Эта давняя проблема была недавно решена благодаря использованию усредненных по времени потенциалов, где глубина ловушки и частота ловушек могут контролироваться независимо, что позволяет более эффективно и быстро выпаривать при сохранении высокого числа атомов 52,59 .
В этой работе мы используем динамические усредненные по времени потенциалы для эффективной генерации БЭК и демонстрируем полностью оптическую линзу материи-волны, способную еще больше уменьшить остаточную кинетическую энергию ансамбля. В отличие от импульсных схем линзирования материи-волны 44,60,61,62,63,64,65 , мы удерживаем атомы в ловушке в течение всего времени действия линзы материи-волны 37 , что упрощает реализацию в наземных датчиках.
Более того, мы показываем, что с помощью этого метода можно сократить последовательность испарения до линзы материи-волны, что увеличивает поток атомов за счет увеличения числа атомов и сокращения времени цикла при одновременном снижении эффективной температуры. Наш метод может значительно улучшить стабильность датчика волн материи в различных сценариях применения.
Результаты
Испарительное охлаждение
Мы используем скрещенную оптическую дипольную ловушку на длине волны 1960 нм, загруженную из магнитооптической ловушки 87 Rb (подробности в разделе «Методы»). Усредненные по времени потенциалы генерируются одновременной модуляцией положения центра скрещенных лазерных лучей в горизонтальной плоскости. Управление амплитудой этой модуляции и интенсивностью лучей захвата позволяет динамически управлять и развязывать частоты и глубину захвата. Мы выбрали форму волны модуляции центрального положения для генерации параболического потенциала 9{\prime};\,z\}\) (определение систем координат в разделе «Методы») с глубиной ловушки 170 µ K.
Для этого ловушка работает на максимально достижимой интенсивности лазера 12 Вт и модуляция центрального положения на амплитуде ч 0 = 140 мк м.
Мы выполняем испарительное охлаждение, экспоненциально уменьшая глубину ловушки во времени, сохраняя при этом высокие частоты ловушки за счет уменьшения амплитуды модуляции центрального положения. Этот метод позволяет нам генерировать BEC до 4 × 10 5 атомов в течение 5 с после испарительного охлаждения. Сокращая постоянную времени экспоненциального восстановления, мы генерируем БЭК с 5 × 10 4 (2 × 10 5 ) частиц в течение 2 с (3 с) испарительного охлаждения. В конце последовательности испарения ловушка имеет частоты ω /2π ≈ {105; 140; 160} Гц и глубиной около 200 нК. Скорость расширения конденсата, выходящего из ловушки окончательного испарения, составляет 2 мм с −1 , что соответствует эффективной температуре 40 нК.
Полностью оптическая материально-волновая линза
Наша материально-волновая линза может применяться в любом температурном режиме, исследуемом в нашей оптической ловушке.
Исследуется создание коллимированных атомных ансамблей при различных начальных температурах материи-волн. С этой целью последовательность испарения преждевременно останавливается в разное время для создания входных ансамблей покоящихся атомов с начальной частотой ловушки ω 0 и начальной температурой T 0 . Затем мы инициируем материально-волновую линзу быстрой декомпрессией 66 частоты ловушек в горизонтальных направлениях от ω 0 до ω l . Здесь мы обозначаем через ω l линзирующий потенциал по аналогии с методом коллимации дельта-кик. Снижение частот захвата с начальных ω 0 до ω l зависит от экспериментальных возможностей, таких как максимально достижимая амплитуда модуляции центрального положения и амплитуда модуляции непосредственно перед быстрой декомпрессией. . При продолжающемся испарительном охлаждении эта амплитуда уменьшается, и, таким образом, ловушка может быть значительно ослаблена для более продолжительных последовательностей.
Однако нам необходимо поддерживать удержание в вертикальном направлении, регулируя интенсивность дипольной ловушки, чтобы подавить нагрев или потерю атомов.
Последующие колебания в ловушке приводят к манипуляциям в фазовом пространстве (рис. 1а, б) для фокусировки, диффузии и, что важно, коллимации материи-волны (рис. 1в). На рисунке 1c показано расширение теплового ансамбля в 1D для трех разных времен удержания (90 116 t 90 117 90 118 удержания 90 119), чтобы подчеркнуть важность правильно выбранного времени для объектива. На рисунке 2 показаны примерные скорости расширения (цветные кружки) в зависимости от времени выдержки t выдержка . Цветные кривые на этом графике отображают смоделированное поведение в соответствии с анзацем масштабирования (подробности в разделе «Методы») с оценкой погрешности, отображаемой заштрихованными областями. Только для окончательного измерения (также показанного на вставке к рис. 2) мы создаем БЭК с конденсированной долей 92,5% от общего числа атомов и применяем к нему линзу материи-волны.
На чертеже и показаны три конфигурации ловушек и распределение атомного ансамбля во время линзы материи-волны. Частота захвата ( ω ловушка ) соответствует начальной частоте ловушки ( ω 0 ), которая затем декомпрессируется до частоты линзовой ловушки ( ω l ). По истечении времени выдержки ( t удерживание ) ловушка выключается ( ω ловушка = 0). Диаграммы фазового пространства ( p − x ) в b показывают распределение атомов в разные моменты времени во время линзы материи-волны. Панель c показывает поведение временной зависимости частоты захвата. После времени пребывания в начальной ловушке частота захвата быстро уменьшается в момент времени t = 0. На панели d показана эволюция во времени размера атомного ансамбля ( σ r ), который начинает колебаться (сплошная и пунктирная черная линия) после расслабления ловушки.
В момент времени t удерживайте = ( n + 0,5) × π/ ω l , при \(n\in {\mathbb{N}}\), это колебание достигает верхней точки поворота (бирюзовая кривая). Атомный ансамбль высвобождается в своем максимальном размере, чтобы свести к минимуму скорость его последующего расширения. Помеченные точки (I-VIII) соответствуют диаграммам фазового пространства в b . Если время высвобождения ( t удержание ) не соответствует этому условию, скорость расширения не минимизируется (красная и синяя кривая). Черная штрихпунктирная кривая показывает размер ансамбля свободного падения без линзирования, выпущенного в момент времени 9.0116 t = 0,
Скорость расширения ( σ v ) после 30 мс времени пролета в зависимости от времени удержания. На графике показана скорость расширения для тепловых ансамблей с различными начальными температурами Тл 0 и конденсата Бозе-Эйнштейна (БЭК) с начальной температурой расширения Тл 0 = 41 нК и конденсированной долей N c / N 0 = 92,5%.
Маркеры показывают измерения, штрих-пунктирные линии — скорость расширения из исходных ловушек (ср. черная штрих-пунктирная линия на рис. 1). Моделирование использует масштабный анзац и изображается в виде линий с заштрихованной оценкой погрешности в 1 сигма для используемых параметров ловушки. На вставке показаны осцилляции размера конденсата Бозе-Эйнштейна в увеличенном масштабе для лучшей читаемости.
Полноразмерное изображение
С помощью представленного метода мы наблюдаем осцилляции скорости расширения, которые хорошо согласуются с моделированием для различных температур ансамбля. Для всех исследованных температур существует оптимальное время выдержки, при котором конечная скорость расширения минимальна (рис. 3а). Соотношения σ V , L / σ V , 0 и ω L / ω L / ω L / ω L / ω L / ω .
3б.
Панель a показывает номер атома в зависимости от скорости расширения ( σ v ) для результирующей скорости расширения (синие кружки) после линзы материи-волны и начальных точек (красные кружки). Линии соединяют соответствующие точки данных. Планки погрешностей возникают из-за измерений времени полета, используемых для определения скорости расширения. Мы используем аппроксимирующую ошибку баллистического расширения в 1 сигма для σ v и статистическая ошибка измеренных атомных чисел. Две затененные точки данных, связанные с начальными скоростями расширения 60 мм с -1 и 6 мм с -1 , не отображаются на рис. 2, в то время как все остальные включены. На панели b показано отношение линзированной и начальной скоростей расширения ансамблей ( σ v , l / σ v ,0 ), а также частоты захвата ( ,0 )0116 ω l / ω 0 ) в зависимости от начальной скорости расширения.
Изображение в натуральную величину
Изменение числа атомов от начального к линзирующей ловушке (рис. 3а) лежит в пределах погрешностей и возникает в основном из-за неустойчивости наведения скрещенных пучков оптических дипольных ловушек. Наименьшая скорость расширения достигается при 553(49) мкм с −1 с соответствующей эффективной температурой 3,2(0,6) нК и числом атомов 4,24(0,02) × 10 5 . С помощью этого метода мы достигаем более чем на один порядок более низкой эффективной температуры при сохранении сравнимого атомного числа по сравнению с испарительным охлаждением.
Обсуждение
В этой статье мы демонстрируем метод снижения скорости расширения атомного ансамбля путем быстрой декомпрессии и последующего освобождения из дипольной ловушки в хорошо контролируемое время. Эффективность материально-волновой линзы при более высоких температурах экспериментально ограничивается в основном ограниченным соотношением между начальной и частотой линзирующей ловушки 9{2}\), где большое соотношение сторон обеспечивает лучшую коллимацию ансамбля. Атомы загружаются в усредненный по времени потенциал с оптимизированной амплитудой модуляции центрального положения 140 мкм, а максимальная составляет 200 мкм. Во время последовательности испарения эта амплитуда уменьшается. Следовательно, релаксация ловушки менее эффективна в начале испарительной последовательности или сразу после загрузки ловушки.
Другое ограничение заключается в том, что удержание ловушки в неокрашенном вертикальном направлении должно оставаться постоянным. Если частота вертикальной ловушки увеличивается, мы наблюдаем эффекты нагрева и страдаем от потери атомов при ее уменьшении. Чтобы компенсировать уменьшение глубины ловушки при переключении с начальной на линзирующую ловушку, мы соответствующим образом увеличиваем интенсивность дипольного ловушечного лазера.
Дополнительная модуляция в вертикальном направлении, например, с помощью двумерного акустооптического дефлектора, а также угол пересечения 90° позволит генерировать изотропные ловушки. В такой конфигурации для определения оптимального времени удержания будут использоваться синфазные колебания размера ансамбля атомов 67 . При применении нашей материально-волновой линзы в двухвидовом эксперименте изотропия ловушки также улучшит смешиваемость двух ансамблей 9{2}}\cdot \sqrt{\frac{{t}_{{{\mbox{cycle}}}}}{\tau }}$$
(1)
после времени усреднения τ , пренебрегая влиянием конечной длительности импульса на масштабный коэффициент 69,70,71 . уравнение (1) шкалы с контрастом интерферометра C , числом атомов за цикл N , эффективным волновым числом n ℏ k eff , указывающим на передачу импульса при атомно-световом взаимодействии, соответствующую 2 № фотонов, а время разделения между световыми импульсами интерферометра T I . Время цикла эксперимента T Цикл = T P +2 T I + T D Включите время для подготовки интерфейса T P , P, P , P , P , P , P , P , P , P , P , P , P . 2 T I и обнаружение t D . В уравнении (1) контраст зависит от эффективности разделения луча. Это, в свою очередь, зависит от скорости принятия и профиля интенсивности света, расщепляющего луч, что подразумевает неоднородность частот Раби и, следовательно, снижение средней эффективности возбуждения 35,72,73 . Из-за расширения атомного ансамбля и неоднородного возбуждения ограниченный диаметр пучка неявно приводит к зависимости контраста C от времени разделения импульсов T I , которое мы выбрали в качестве границы для нашего обсуждения. Мы сохраняем фиксированным эффективное волновое число и оцениваем σ a (1 с) для различных параметров источника при изменении T I .
На рис. 4 показан результат для коллимированного (сплошные линии) и неколлимированного (пунктирные линии) ансамблей в нашей модели (подробности в разделе «Методы») и их сравнение с неустойчивостью при использовании ансамбля, охлаждаемого патокой (штрихпунктирные линии). линия). до T I = 100 мс и σ A (1 с) = 10 -8 м с -2 , молеры превосходят испарительные атмосферы с добавлением эвер. к времени цикла и связанным с ним потерям. В этом временном режиме последний все еще может быть полезен для реализации светоделителей с большой передачей импульса 36,38,39,40,42,43 уменьшения σ a ( τ ) или подавления систематических ошибок 20,31,32,33,34,74 который не представлен в нашей модели и выходит за рамки данной статьи. Согласно кривым, использование более высоких T I для повышения производительности требует атомов с испарительным охлаждением или БЭК. Это показывает актуальность экспериментов на больших базах 23,37,74,75,76,77 или в условиях микрогравитации 78,79 . Мы выделяем экстраполяцию для атомного интерферометра со сверхдлинной базой (VLBAI) 76,80 , нацеленного на время разделения импульсов T I = 1,2 с 81 . Здесь модель, описывающая наш источник, дает перспективу достижения пикокельвиновых температур расширения больших атомных ансамблей, линзированных материей и волной.
Поведение нестабильности атомных интерферометров с ограниченным дробовым шумом после времени интегрирования τ = 1 с для различных источников (табл. 1) в течение времени разделения импульсов T I . Неустойчивость оценена для ансамблей, охлаждаемых патокой, тепловых ансамблей, высвобождаемых из оптической дипольной ловушки (ODT), и конденсатов Бозе-Эйнштейна (BEC и Advanced), также высвобождаемых из оптической дипольной ловушки. Цвета кривых, за исключением патоки и продвинутого случая, согласуются с измерениями, показанными на рис. 2. Различные параметры источника более подробно описаны в разделе «Методы».
Полноразмерное изображение
Методы
Экспериментальная реализация
Экспериментальная установка предназначена для одновременной работы атомных интерферометров с использованием рубидия и калия и подробно описана в ссылках 9,10,82 .
Для экспериментов, представленных в этой статье, загружались только атомы рубидия из двумерной в трехмерную магнитооптическую ловушку (2D/3D-MOT), расположенную в нашей основной камере. Через 2 с мы выключаем 2D-МОЛ и сжимаем ансамбль атомов, увеличивая градиент магнитного поля, а также расстройку охлаждающего лазера в 3D-МОЛ. После сжатия атомы загружаются в скрещенную дипольную ловушку путем выключения магнитных полей и увеличения расстройки охлаждающего лазера примерно до − 30 Г, где Г — естественная ширина линии D 2 переход.
На рисунке 5 показана установка нашей скрещенной оптической дипольной ловушки. Модуляция центрального положения захватывающих лучей достигается путем модуляции частоты, управляющей акустооптическим модулятором (АОМ) (Polytec, ATM-1002FA53.24). Генератор, управляемый напряжением (Mini-Circuits, ZOS-150+) формирует для этого сигнал, который приводится в действие программируемым генератором сигналов произвольной формы (Rigol, DG1022Z). Мы выбрали форму волны для генерации параболического потенциала большого объема на основе вывода, показанного Роем и др. 52 . Амплитуда смещения положения центра луча дипольной ловушки, ч 0 , контролируется путем регулирования амплитуды частотной модуляции АОМ. Это дает максимальное смещение пучка ч 0 = 200 мкм м (300 мкм м) в положении атомов исходного (рециклированного) пучка.
Оптическая установка дипольной ловушки и юстировка через вакуумную камеру. Вертикальные стрелки указывают на двумерную магнитооптическую ловушку (2D-MOT) и вакуумные насосы. Акустооптический модулятор (АОМ) используется для модуляции центрального положения лазерных лучей и контроля интенсивности. А λ /2 волновая пластина поворачивает поляризацию луча для лучшей дифракционной эффективности АОМ. Линзы L1 ( f 1 = 100 мм) и L2 ( f 2 = 300 мм) увеличивают радиус луча примерно до 3 мм, 4 мм (по вертикали, по горизонтали). Нижние линзы L3, L4 и L5 ( f 3,4,5 = 150 мм) фокусируют, повторно коллимируют и повторно фокусируют луч в центр камеры. Волновые пластины λ /2 и λ /4 задают поляризацию для максимальной передачи на ортогонально ориентированных поляризационных светоделителях (PBS). Зеркала (M) используются для направления луча через камеру. Фиолетовая стрелка указывает направление обнаружения поглощения по оси y.
Изображение в натуральную величину
Сбор и анализ данных
Мы применяем нашу материю-волновую линзу после загрузки дипольной ловушки и испарительного охлаждения. Продолжительность полной последовательности испарения составляет 5 с, для представленных здесь измерений мы прерываем эту последовательность через 0 с, 0,2 с, 1 с, 2 с, 3,5 с, 4,3 с и 5 с. Перед ступенчатым изменением частоты ловушки ( ω 0 → ω l ) мы удерживаем ансамбль в ловушке, заданной соответствующей конфигурацией ступени испарения, в течение 50 мс.
Во время материально-волновой линзы быстрая декомпрессия ловушки вызывает осцилляции радиуса ансамбля в линзирующей ловушке. В зависимости от времени выпуска мы наблюдаем осцилляции, выполняя абсорбционную визуализацию с повторением t удержания в течение различного времени после выпуска из ловушки. Для каждого времени выдержки скорость расширения извлекается путем подгонки баллистического расширения. Это расширение можно преобразовать в эффективную температуру, используя:
9{2}=\frac{{k}_{B}{T}_{i}}{m}\,\,$$(2)
вдоль каждого направления. Измерение проводится для разных пусковых температур в тепловом режиме, а также БЭК.
Моделирование, показанное на рис. 2, использует анзац масштабирования, как описано в разделе «Анзац масштабирования». Здесь частоты захвата потенциала линзы в направлениях 90 116 x 90 117 и 90 116 y 90 117 были извлечены путем подгонки двух затухающих колебаний к измеренным данным. Начальная скорость расширения задавалась путем выбора разумного начального радиуса ансамбля (таблица 1). Другие параметры возникают в результате измерений или моделирования потенциалов захвата. Заштрихованные области на рис. 2 показана оценка погрешности колебаний скорости расширения, полученная при моделировании путем случайного выбора входных параметров из границ погрешностей для 1000 прогонов моделирования и вычисления среднего значения, а также стандартного отклонения для каждых т трюм .
Полная таблица
Скейлинговый анзац
В случае теплового ансамбля в бесстолкновительном режиме динамика классического газа может быть описана с помощью скейлингового анзаца 83,84 , который мы кратко напомним здесь для ради простоты. Здесь размер ансамбля масштабируется зависящим от времени безразмерным множителем b i 9{2}\xi \left(\frac{{\theta}_{i}(t)}{{b}_{i}(t)}-\frac{1}{{b}_{i}( t) {\ prod } _ {j} {b} _ {j} (t)} \ right) = 0 $ $
(3)
$ $ \ dot {{\ theta} _ {i}} ( t) +2 \ frac {\ dot {{b} _ {i}} (t)} {{b} _ {i} (t)} {\ theta} _ {i} (t) + \ frac {1 {\ tau} \ left ({\ theta} _ {i} (t) — \ frac {1} {3} {\ sum} _ {j} {\ theta} _ {j} (t) \ right) = 0 \ , $$
(4)
, где θ I действует как эффективная температура в направлениях I ∈ x , Y , Z . Здесь ω 0, i denotes the initial angular trap frequency and ω i ( t ) denotes the time-dependent angular trap frequency defined such as: ω i ( t ) = ω l , i for 0 < t < t hold , with ω l , i being the lensing potential, и 9{2}{a}_{{{{{\mbox{s}}}}}}{n}_{0}}{m}\,\,$$
(6)
, где a s — длина рассеяния s-волны, n 0 — пиковая плотность и m — масса одиночной частицы. Эффекты столкновения также учитываются через
$$\tau ={\tau }_{0}\times\left(\mathop{\prod}\limits_{j}{b}_{j}\right)\ раз \left(\frac{1}{3}\mathop{\sum}\limits_{k}{\theta }_{k}\right)$$
(7)
с временем релаксации
$${\tau}_{0}=\frac{5}{4\gamma}$$
(8)
и 84
$$\gamma =\frac{2}{\sqrt {2{{{{{{{\rm{\pi }}}}}}}}}}}{n}_{0}{\sigma}_{{{{{\mbox{coll}}}}}} }\sqrt{\frac{{k}_{B}T}{m}}\,\,. $$
(9)
В частном случае БЭК средняя энергия поля велика по сравнению с энергия теплового ансамбля ( ξ ≈ 1) и шкала времени появления столкновений стремятся к нулю ( τ ≈ 0). В этом случае эволюция материи-волны, зависящая от времени, может быть описана следующим образом: Castin & Dum 9{2}(t){b}_{i}(t)=\frac{{\omega}_{i}(0)}{{b}_{i}(t){b}_{x} (t){b}_{y}(t){b}_{z}(t)}$$
(10)
и R i (0) — начальный Томас- Радиус Ферми БЭК вдоль i-го направления. Стоит отметить, что недавние исследования 86,87 расширяют анализ Guéry-Odelin 83 и Pedri et al. 84 к режиму BEC, описанному Castin & Dum 85 .
С помощью этого набора уравнений эволюция во времени размера ансамбля (\({\sigma}_{{r}_{i}}\)) и распределения скоростей (\({\sigma}_{{v}_ {i}}\)) определяется в течение всей последовательности нашей последовательности линзирования материи-волны
$${\sigma}_{{r}_{i}}(t)={\sigma}_{{r}_{i}}(0)\times {b}_{i}(t )$$
(11)
и
$${\sigma }_{{v}_{i}}(t)=\frac{d{\sigma}_{{r}_{i} }(t)}{dt}\,\,. $$
(12)
Масштабный параметр b i может применяться либо к радиусу гауссового распределенного теплового ансамбля, либо к Томасову- Ферми-радиус БЭК.
Оценка нестабильности в датчиках материи-волны
Нестабильность датчика материи-волны, работающего на стандартном квантовом пределе, может быть оценена с помощью уравнения. (1). Здесь мы предполагаем, что рамановские светоделители ( n = 1) с радиусом 1/e 2 1,2 см и длительностью импульса t π = 15 мк с. Контраст ( C ) учитывается как произведение вероятностей возбуждения атомно-световых взаимодействий во время интерферометра типа Маха-Цендера в соответствии с Лориани и др. 72 . В таблице 1 показаны параметры источника, используемые для оценки нестабильности. Мы выбрали три набора параметров из представленных здесь измерений двух тепловых ансамблей, выпущенных из оптической дипольной ловушки со стартовыми температурами T 0 = 41 μ К и 4 μ К и БЭК. Кроме того, мы смоделировали работу интерферометра, работающего с ансамблем, охлаждаемым патокой, в сочетании с селективным по скорости рамановским импульсом 30 мк с 73 на основе типичных параметров нашего эксперимента и расширенного сценария. Для этого примем БЭК с 1 × 10 6 атомов после времени приготовления t P = 1 с с начальной скоростью расширения 2 мм с −1 , как и ожидалось для установки VLBAI 76,80 . Мы экстраполируем характеристики нашей материально-волновой линзы для этого эксперимента, в результате чего скорость расширения составляет 0,135 мм с −1 , что соответствует эквивалентной трехмерной температуре 200 pK.
Доступность данных
Данные, использованные в этой рукописи, можно получить у соответствующего автора по обоснованному запросу.
Ссылки
Касевич, М. и Чу, С. Атомная интерферометрия с использованием вынужденных рамановских переходов.
Физ. Преподобный Летт. 67 , 181–184 (1991).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Касевич М. и Чу С. Измерение гравитационного ускорения атома с помощью светового импульсного атомного интерферометра. Заяв. физ. B 54 , 321–332 (1992).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Риле Ф., Кистерс Т., Витте А., Хельмке Дж. и Борде С. Дж. Оптическая спектроскопия Рамсея во вращающейся системе отсчета: эффект Саньяка в интерферометре материи и волны. Физ. Преподобный Летт. 67 , 177–180 (1991).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Кронин А.Д., Шмидмайер Дж. и Притчард Д.Е. Оптика и интерферометрия с атомами и молекулами. Ред. Мод. физ. 81 , 1051–1129 (2009).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Бушендира Р., Кладе П., Гуэллати-Хелифа С., Нез Ф. и Бирабен Ф. Новое определение постоянной тонкой структуры и проверка квантовой электродинамики. Физ. Преподобный Летт. 106 , 080801 (2011).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Паркер, Р. Х., Ю, К., Чжун, В., Эсти, Б. и Мюллер, Х. Измерение постоянной тонкой структуры как проверка стандартной модели. Наука 360 , 191–195 (2018).
ОБЪЯВЛЕНИЕ MathSciNet МАТЕМАТИКА Google ученый
Damour, T. Проверка принципа эквивалентности: почему и как? Классическая квантовая гравитация 13 , A33–A41 (1996).
ОБЪЯВЛЕНИЕ МАТЕМАТИКА Google ученый
Schlippert, D. et al. Квантовый тест универсальности свободного падения. Физ. Преподобный Летт. 112 , 203002 (2014).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Альберс, Х. и др. Квантовый тест универсальности свободного падения с использованием рубидия и калия. Европейский физический журнал D 74 (2020).
Фрай, С., Диез, К.А., Хенш, Т. и Вайц, М. Атомный интерферометр с амплитудными решетками света и его приложения к основанным на атомах тестам принципа эквивалентности. Физ. Преподобный Летт. 93 , 240404 (2004 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Боннин А., Захзам Н., Бидель Ю. и Брессон А. Одновременный двухкомпонентный акселерометр материи и волны.
Физ. Ред. A 88 , 043615 (2013 г.).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Kuhn, C. et al. Бозе-конденсированный одновременный двухкомпонентный интерферометр Маха – Цендера. NJ Phys. 16 , 073035 (2014).
Google ученый
Таралло, М. и др. Проверка принципа эквивалентности Эйнштейна для атомов с нулевым и полуцелым спином: поиск эффектов связи спин-гравитация. Физ. Преподобный Летт. 113 , 023005– (2014).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Чжоу Л. и др. Проверка принципа эквивалентности в 10 −8 уровень с помощью двухкомпонентного интерферометра рамановских атомов с двойной дифракцией. Физ. Преподобный Летт. 115 , 013004 (2015).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Тино Г. М. Проверка гравитации с помощью интерферометрии холодных атомов: результаты и перспективы. Квантовая наука. Технол. 6 , 024014 (2021).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Петерс, А., Чанг, К.Ю. и Чу, С. Измерение гравитационного ускорения сбрасыванием атомов. Природа 400 , 849–852 (1999).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Петерс А., Чанг К.-Ю. и Чу, С. Высокоточные измерения силы тяжести с использованием атомной интерферометрии. Метрология 38 , 25– (2001).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Луше-Шове, А. и др. Влияние поперечного движения внутри атомного гравиметра. Нью-Джерси Phys. 13 , 065025 (2011).
Google ученый
Freier, C. et al. Мобильный квантовый гравитационный датчик с беспрецедентной стабильностью. J. Phys.: Conf. сер. 723 , 012050 (2016).
Google ученый
Барретт, Б. и др. Двойные материально-волновые инерционные датчики в невесомости. Связи с природой 7 (2016).
Хардман, К. и др. Одновременная прецизионная гравиметрия и магнитная градиентометрия с конденсатом Бозе-Эйнштейна: высокоточный квантовый датчик. Физ. Преподобный Летт. 117 , 138501 (2016).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Савойя, Д. и др. Интерферометрия чередующихся атомов для высокочувствительных инерциальных измерений. Научные достижения 4 (2018).
Берг, П. и др. Метод композитных световых импульсов для высокоточной атомной интерферометрии. Физ. Преподобный Летт. 114 , 063002 (2015).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Стоктон Дж., Такасе К. и Касевич М. Измерение абсолютного геодезического вращения с использованием атомной интерферометрии. Физ. Преподобный Летт. 107 , 133001 (2011 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Кануэль Б. и др. Шестиосевой инерциальный датчик с использованием интерферометрии холодных атомов. Физ. Преподобный Летт. 97 , 010402 (2006 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Гейгер Р., Ландрагин А., Мерле С. и Сантос Ф. П. Д. Высокоточные инерциальные измерения с помощью датчиков холодного атома. AVS Квантовая наука. 2 , 024702 (2020).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Hensel, T. et al. Инерциальное зондирование с квантовыми газами: сравнительное исследование характеристик конденсированных и тепловых источников для атомной интерферометрии.
евро. физ. JD . 75 , 108 (2021).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Heine, N. et al. Переносной квантовый гравиметр, использующий дельта-коллимированные конденсаты Бозе-Эйнштейна. евро. физ. JD 74 , 174 (2020).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Карчер Р., Иманалиев А., Мерле С. и Перейра Дос Сантос Ф. Повышение точности атомных интерферометров с ультрахолодными источниками. NJ Phys. 20 , 113041 (2018).
Google ученый
Школьник В., Лейкауф Б., Хаут М., Фрейер К. и Петерс А. Влияние аберраций волнового фронта в атомной интерферометрии. Заяв. физ. B 120 , 311–316 (2015).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Сигети, С.
С., Дебс, Дж. Э., Хоуп, Дж. Дж., Робинс, Н. П. и Клоуз, Дж. Д. Почему ширина импульса имеет значение для атомной интерферометрии с импульсами Брэгга. NJ Phys. 14 , 023009 (2012).Google ученый
Абенд, С. и др. Атомно-чиповый фонтанный гравиметр. Физ. Преподобный Летт. 117 , 203003 (2016).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Дикерсон, С. М., Хоган, Дж. М., Шугарбейкер, А., Джонсон, Д. М. С. и Касевич, М. А. Многоосное инерционное зондирование с долговременной интерферометрией атомов с точечным источником. Физ. Преподобный Летт. 111 , 083001 (2013).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Геббе, М. и др. Двухрешеточная атомная интерферометрия. Нац. коммун. 12 , 2544 (2021).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Чиоу, С.-в, Ковачи, Т., Чиен, Х.-К. и Касевич, М. 102 ℏ k Атомные интерферометры большой площади. Физ. Преподобный Летт. 107 , 130403 (2011).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Debs, J.E. et al. Гравиметрия холодного атома с бозе-эйнштейновским конденсатом. Физ. Версия А 84 , 033610 (2011).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Chiow, S.-w, Herrmann, S., Chu, S. & Müller, H. Помехоустойчивые интерферометры сопряженных атомов большой площади. Физ. Преподобный Летт. 103 , 050402 (2009 г.
).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Cladé, P., Guellati-Khélifa, S., Nez, F. & Biraben, F. Светоделитель с большим импульсом, использующий блоховские колебания. Физ. Преподобный Летт. 102 , 240402– (2009 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Деппнер, К. и др. Коллективно-модовая улучшенная оптика материи-волны. Физ. Преподобный Летт. 127 , 100401 (2021).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Kruse, I. et al. Усовершенствование атомных часов с использованием сжатого вакуума. Физ. Преподобный Летт. 117 , 143004 (2016).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Сигети, С. С., Нолан, С. П., Клоуз, Дж. Д. и Хейн, С. А. Высокоточная квантово-усиленная гравиметрия с бозе-эйнштейновским конденсатом.
Физ. Преподобный Летт. 125 , 100402 (2020).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Андерс, Ф. и др. Импульсная запутанность для атомной интерферометрии. Физ. Преподобный Летт. 127 , 140402 (2021).
ОБЪЯВЛЕНИЕ MathSciNet Google ученый
Corgier, R., Gaaloul, N., Smerzi, A. & Pezzè, L. Сжатие дельты. Физ. Преподобный Летт. 127 , 183401 (2021).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Rudolph, J. et al. Высокопоточный источник БЭК для интерферометров мобильных атомов. NJ Phys. 17 , 065001 (2015).
Google ученый
Чу, С., Бьоркхольм, Дж. Э., Ашкин, А. и Кейбл, А. Экспериментальное наблюдение за атомами, захваченными оптическим путем.
Физ. Преподобный Летт. 57 , 314–317 (1986).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Стелмер С., Гримм Р. и Шрек Ф. Производство квантово-вырожденных стронциевых газов. Физ. Ред. A 87 , 013611 (2013 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Рой, Р., Грин, А., Боулер, Р. и Гупта, С. Быстрое охлаждение до квантового вырождения в атомных ловушках динамической формы. Физ. Ред. A 93 , 043403 (2016 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Anderegg, L. et al. Лазерное охлаждение молекул в оптической ловушке. Нац. физ. 14 , 890–893 (2018).
Google ученый
Карр, Л. Д., Демилль, Д., Кремс, Р. В. и Йе, Дж. Холодные и ультрахолодные молекулы: наука, технология и приложения.
Нью-Джерси Phys. 11 , 055049 (2009 г.).Google ученый
Гримм Р., Вайдемюллер М. и Овчинников Ю.Б. Оптические дипольные ловушки для нейтральных атомов. В Достижения в атомной, молекулярной и оптической физике , vol. 42, 95-170 (Эльзевир, 2000).
Мартинес И. А., Петросян А., Гери-Оделин Д., Тризак Э. и Чилиберто С. Спроектировано быстрое уравновешивание броуновской частицы. Нац. физ. 12 , 843–846 (2016).
Google ученый
Саломон Г., Фуше Л., Лепутр С., Аспект А. и Бурдель Т. Полностью оптическое охлаждение 39K к конденсации Бозе-Эйнштейна. Физ. Ред. А . 90 , 033405 (2014).
О’Хара, К. М., Гем, М. Э., Гранаде, С. Р. и Томас, Дж. Э. Законы масштабирования для испарительного охлаждения в оптических ловушках, зависящих от времени.
Физ. Ред. A 64 , 051403 (2001 г.).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Condon, G. et al. Полностью оптические конденсаты Бозе-Эйнштейна в условиях микрогравитации. Физ. Преподобный Летт. 123 , 240402 (2019).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Амманн, Х. и Кристенсен, Н. Дельта-охлаждение: новый метод охлаждения атомов. Физ. Преподобный Летт. 78 , 2088–2091 (1997).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Моринага М., Бушуле И., Карам Ж.-К. и Саломон, К. Управление подвижными квантовыми состояниями нейтральных атомов. Физ. Преподобный Летт. 83 , 4037–4040 (1999).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Мырског, С. Х.
, Фокс, Дж. К., Мун, Х. С., Ким, Дж. Б. и Стейнберг, А. М. Модифицированный « δ — ускоренное охлаждение» с использованием градиентов магнитного поля. Физ. Ред. А . 61 , 053412 (2000 г.).Луан, Т., Ли, Ю., Чжан, X. и Чен, X. Реализация двухступенчатого охлаждения скрещенными лучами и сравнение с дельта-ударным охлаждением в эксперименте. Rev.Sci. Инструм. 89 , 123110 (2018).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Kanthak, S. et al. Оптика во временной области для атомной квантовой материи. Нью-Джерси Phys. 23 , 0
- (2021).
Google ученый
Гочнауэр Д., Рахман Т., Вирт-Сингх А. и Гупта С. Интерферометрия в атомном фонтане с иттербиевым бозе-эйнштейновским конденсатом. Атомы . 9 , 58 (2021).
Ли, Р.-З. и другие. Динамика расширения сферического бозе-конденсата. Подбородок. физ. Б 28 , 106701 (2019).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Corgier, R. et al. Взаимодействующие квантовые смеси для прецизионной атомной интерферометрии. Нью-Джерси Phys. 22 , 123008 (2020).
Google ученый
Бертольди А., Минарди Ф. и Преведелли М. Фазовый сдвиг в атомных интерферометрах: поправки на неквадратичные потенциалы и лазерные импульсы конечной длительности. Физ. Ред. A 99 , 033619 (2019 г.
).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Антуан, К. Вращающиеся расщепители пучков материи и волн и последствия для атомных гирометров. Физ. Ред. A 76 , 033609 (2007 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Cheinet, P. et al. Измерение функции чувствительности в атомном интерферометре во временной области. IEEE Trans. Инструм. Изм. 57 , 1141–1148 (2008).
Google ученый
Лориани, С. и др. Выбор источника атома при обнаружении космических гравитационных волн. Нью-Джерси Phys. 21 , 063030 (2019).
Google ученый
Касевич М. и др. Селекция атомной скорости с помощью вынужденных рамановских переходов. Физ. Преподобный Летт.
66 , 2297–2300 (1991).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Абэ, М. и др. Интерферометрический датчик атомного градиентометра материи-волны (МАГИС-100). Квантовая наука. Технол. 6 , 044003 (2021).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Бадурина Л. и др. AION: обсерватория и сеть атомных интерферометров. Дж. Космол. Астропарт. физ. 2020 , 011–011 (2020).
Google ученый
Hartwig, J. et al. Проверка универсальности свободного падения с рубидием и иттербием в атомном интерферометре с очень большой базой. Нью-Джерси Phys. 17 , 035011 (2015).
Google ученый
Чжоу, Л. и др. Разработка атомного гравиметра и состояние 10-метрового атомного интерферометра для прецизионных измерений силы тяжести.
Генерал Отн. Гравит. 43 , 1931–1942 (2011).ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Кулас, С. и др. Миниатюрная лабораторная система для будущих экспериментов с холодным атомом в условиях микрогравитации. Научная микрогравитация. Технол. 29 , 37–48 (2016).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Vogt, C. et al. Испарительное охлаждение от оптической дипольной ловушки в условиях микрогравитации. Физ. Ред. A 101 , 013634 (2020 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Schlippert, D. et al. Вещественно-волновая интерферометрия для инерциального зондирования и проверки фундаментальной физики. В CPT и Лоренцевой симметрии (WORLD SCIENTIFIC, 2020).
Schilling, M. et al.
Моделирование гравитационного поля для ганноверского 10-метрового атомного интерферометра. Ж. Геодезия . 94 , 122 (2020).Zaiser, M. et al. Простой метод получения конденсата Бозе-Эйнштейна в слабой гибридной ловушке. Физ. Ред. A 83 , 035601 (2011 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Гери-Оделин, Д. Эффекты среднего поля в захваченном газе. Физ. Ред. А . 66 , 033613 (2002 г.).
Педри П., Гери-Оделин Д. и Стрингари С. Динамика классического газа, включая диссипативные эффекты и эффекты среднего поля. Физ. Ред. А . 68 , 043608 (2003 г.).
Castin, Y. & Dum, R. Конденсаты Бозе-Эйнштейна в зависящих от времени ловушках. Физ. Преподобный Летт. 77 , 5315–5319 (1996).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Вьедма, Д. и Модуньо, М. Эффективное самоподобное расширение конденсата Бозе-Эйнштейна: свободное пространство против замкнутых геометрий. Физ. Преподобный Рез. 2 , 033478 (2020).
Google ученый
Biedermann, G.W. et al. Проверка гравитации с помощью интерферометров холодных атомов. Физ. Ред. A 91 , 033629 (2015 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Асенбаум П., Оверстрит К., Ким М., Курти Дж. и Касевич М. А. Атомно-интерферометрический тест принципа эквивалентности на уровне 10-12. Физ. Преподобный Летт. 125 , 1
(2020).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Герсеманн М., Геббе М., Абенд С., Шуберт С. и Расель Э. М. Дифференциальная интерферометрия с использованием конденсата Бозе-Эйнштейна. евро. физ. JD 74 , 203 (2020).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Gauguet, A., Canuel, B., Lévèque, T., Chaibi, W. & Landragin, A. Характеристики и ограничения интерферометра Саньяка с холодным атомом. Физ. Ред. A 80 , 063604 (2009 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
McDonald, G.D. et al. Разделение импульсов 80ℏk с блоховскими колебаниями в атомном интерферометре с оптическим управлением. Физ. Версия А . 88 , 053620 (2013).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Чу, С., Бьоркхольм, Дж. Э., Ашкин, А., Гордон, Дж. П. и Холлберг, Л. В. Предложение по оптическому охлаждению атомов до температур порядка 10 -6 К. Опц. лат. 11 , 73 (1986).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Modugno, M., Pagnini, G. & Valle-Basagoiti, M.A. Эффективное автомодельное разложение для уравнения Гросс-Питаевского. Физ. Ред. A 97 , 043604 (2018 г.).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый
Скачать ссылки
Благодарности
Эта работа финансируется Немецким космическим агентством (DLR) за счет средств, предоставленных Федеральным министерством экономики и энергетики (BMWi) в соответствии с постановлением Бундестага Германии по гранту Nos. DLR 50WM1641 (PRIMUS-III), DLR 50WM2041 (PRIMUS-IV), DLR 50WM2245A (CAL-II), DLR 50WM2060 (CARIOQA) и DLR 50RK1957 (КГИРО). Мы признательны за финансовую поддержку Deutsche Forschungsgemeinschaft (DFG, Немецкий исследовательский фонд) — Project-ID 274200144-SFB 1227 DQ-mat в рамках проектов A05, B07 и B09 и — Project-ID 434617780-SFB 1464 TerraQ в рамках проектов A02. и A03 и Стратегия совершенства Германии — EXC-2123 QuantumFrontiers — Project-ID 3967 и от «Niedersächsisches Vorab» через инициативу «Квантовая и нанометрология (QUANOMET)» в рамках проекта QT3. AH и DS признают поддержку со стороны Федерального министерства образования и исследований (BMBF) в рамках программы финансирования Photonics Research Germany по контракту № 13N14875.
Финансирование
Финансирование открытого доступа организовано и организовано Projekt DEAL.
Информация о авторе
Авторы и принадлежности
Лейбниц Университет Ганновера, Институт Фюр Квантеноптик, Welfengarten 1, 30167, Hannover, Germany
Henning Albers, Robiner Corgier, Asahlan Herbster, Asher. Asher. Asher. ASHENMAN, Asher. Asher. ASHENMAN, Asher. Asher. Asher. Asher. Asher. Asher. Asher. M. Rasel, Naceur Gaaloul & Dennis Schlippert
Université Paris-Saclay, CNRS, Institut des Sciences Moleculaires d’Orsay,
, Orsay, FranceLNE-SYRTE, Observatoire de Paris, Université PSL, CNRS, Sorbonne Université 61 avenue de l’Observatoire, 75014, Paris, France
Robin Corgier
Deutsches Zentrum für Luft- und Raumfahrt e.
V. (DLR), Institut für Satellitengeodäsie und Inertialsensorik, c/o Leibniz Universität Hannover, DLR-SI, Callinstraße 36, 30167, Ганновер, ГерманияChristian Schubert & Wofgang Ertmer
Zarm Zentrum für Angewandte Raumfahrttechnologie und Mikrogravitation, Universität Bremen, Am Fallturm 2, 28359, Bremen, Germany
Christian Vogt, Marian Woltmann, Claus Lämmerzahl & Sven Herrors, Marian Woltmann, Claus Lämmerzahl & Sven Herrors. публикации
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Robin Corgier
Посмотреть публикации автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Alexander Herbst
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Ashwin Rajagopalan
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Christian Schubert
Посмотреть публикации автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Christian Vogt
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Marian Woltmann
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Claus Lämmerzahl
Посмотреть публикации автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Sven Herrmann
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Eric Charron
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Wofgang Ertmer
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Академия
- Ernst M. Rasel
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Naceur Gaaloul
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Dennis Schlippert
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
Robin Corgier & Eric Charron
Вклады
В.Э., Э.М.Р. и Д.С. разработали экспериментальную установку и лазерную систему с дипольным захватом. HA, AH, AR и DS участвовали в проектировании, эксплуатации и обслуживании лазерной системы и общей настройки. Р.К., Э.К. и Н.Г. определить теоретическую основу этой работы. HA, RC, CS и DS составили первоначальный вариант рукописи. Х.А. и Р.К. выполнил анализ данных, представленных в этой рукописи. Х.А. и Р.К. под руководством Н.Г. и C.S. провели исследование нестабильности. C.V., M.W., C.L., S.H. вместе с другими авторами обсудили и оценили результаты, внесли свой вклад, рассмотрели и одобрили рукопись.
Автор, ответственный за переписку
Переписка с Деннис Шлипперт.
Заявление об этике
Конкурирующие интересы
Авторы не заявляют об отсутствии конкурирующих интересов.
Рецензирование
Информация о рецензировании
Communications Physics благодарит анонимных рецензентов за их вклад в рецензирование этой работы.
Дополнительная информация
Примечание издателя Springer Nature остается нейтральной в отношении юрисдикционных претензий в опубликованных картах и институциональной принадлежности.
Права и разрешения
Открытый доступ Эта статья находится под лицензией Creative Commons Attribution 4.0 International License, которая разрешает использование, совместное использование, адаптацию, распространение и воспроизведение на любом носителе или в любом формате, при условии, что вы укажете соответствующую ссылку на оригинальный автор(ы) и источник, предоставьте ссылку на лицензию Creative Commons и укажите, были ли внесены изменения. Изображения или другие сторонние материалы в этой статье включены в лицензию Creative Commons для статьи, если иное не указано в кредитной строке материала. Если материал не включен в лицензию Creative Commons статьи, а ваше предполагаемое использование не разрешено законом или выходит за рамки разрешенного использования, вам необходимо получить разрешение непосредственно от правообладателя. Чтобы просмотреть копию этой лицензии, посетите http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/.
Перепечатка и разрешения
Об этой статье
Комментарии
Отправляя комментарий, вы соглашаетесь соблюдать наши Условия и правила сообщества. Если вы обнаружите что-то оскорбительное или не соответствующее нашим условиям или правилам, отметьте это как неприемлемое.
Линзы Esslior Varilux — объектив Physio Freeform Digital 360 WAVE
Essilor: Varilux Digital WAVE Technology и WAVE Technology 2™ | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Можно также посмотреть по адресу: Объективы Varilux Physio Enhanced™
Также обратите внимание на новую линейку линз Varilux Comfort 2.
Загрузите PDF-файлы для: Информация об объективе Essilor Digital WAVE & WAVE Technology 2™:
Скачать Последняя информация о линзах в свободной форме:
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Линзы Essilor Varilux Physio Enhanced™ —
НОВОЕ ПОКОЛЕНИЕ В УПРАВЛЕНИИ АБЕРРАЦИЯМИ Ни один другой объектив с прогрессивной добавкой не сравнится с минимизацией искажений так, как новые линзы Varilux Physio Enhanced. В.Э.В.Э. Technology 2™ — это уникальная линза Essilor нового поколения. Он выявляет и устраняет искажения, которые упускают другие производители, обеспечивая самое четкое изображение на любом расстоянии в любых условиях освещения, даже при слабом освещении.
НАСТРОЙКА ДЛЯ ОПТИМАЛЬНОЙ ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТИ В дополнение к минимизации искажений, объективы Varilux Physio Enhanced обеспечивают значительно более высокий уровень резкости за счет адаптации дизайна к трем критическим факторам:
Для обеспечения наиболее точного переноса этого нового дизайна на линзы все линзы Varilux Physio Enhanced имеют цифровое покрытие.
ЧИСТОЕ ВИДЕНИЕ НА ЛЮБОМ РАССТОЯНИИ ПРИ ЛЮБОМ ОСВЕЩЕНИИ Даже ночью линзы Varilux Physio Enhanced™ сохраняют 93% четкости изображения.
РАСШИРЬТЕ ВАШУ ПРАКТИКУ С VARILUX PHYSIO Enhanced Более четкое зрение и уменьшенное искажение благодаря технологии W.A.V.E. Технология 2™ помогает вам обеспечить практические преимущества для пациентов.
Линзы Varilux Physio Enhanced могут укрепить вашу врачебную практику, помогая вам выделиться среди конкурентов в розничной торговле и уменьшая количество неадаптированных линз и количество возвратов.
В НАЛИЧИИ: Доступная монтажная высота от 14 до 25+ мм
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Оптимизация VARILUX 360º SM дает вам:
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Линзы VARILUX имеют более широкое поле зрения.
| г.|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Линзы VARILUX ® с оптимизацией VARILUX 360º SM увеличивают поле зрения на 30 %. После многолетних исследований компания Essilor создала наши самые передовые прогрессивные линзы, когда-либо использующие технологию Varilux 360 Optimization. | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Эти линзы обеспечивают на 30 % более широкое поле зрения на любом расстоянии для наилучшего возможного зрения для всех пациентов с пресбиопией, независимо от того, насколько высоки | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Часто задаваемые вопросы по Varilux Varilux Physio — это новое поколение прогрессивных линз от Essilor. Это первая система, обеспечивающая корректирующую силу W.A.V.E. Technology™ для людей с пресбиопией, стремящихся к максимально четкому и естественному зрению.
Что такое W.A.V.E. Технологии?
Varilux Physio доступен в двух версиях: 1: Varilux Physio 360º™ • Front & Back Design 2: Varilux Physio • Front Design
Я прописываю Varilux Panamic, зачем мне переходить на Varilux Physio?
Каковы преимущества Varilux Physio по сравнению с Varilux® Panamic® и Varilux Comfort®?
Подходит ли Varilux для небольших оправ?
Существуют ли специальные размеры для подгонки?
Кто является потенциальным носителем Add +4.00?
Как заказать Varilux Physio и Varilux Physio 360º™? | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Простая взрывная линза с плоской волной (Технический отчет)
Простая взрывная линза с плоской волной (Технический отчет) | ОСТИ.GOVперейти к основному содержанию
- Полная запись
- Другое связанное исследование
Была разработана простая плосковолновая линза с использованием инертного центрального пластикового формирователя волны. Эксперимент был проведен с 4-дюймовым. диаметр, конструкция нулевого порядка. Был разработан итеративный метод, использующий измеренные временные отклонения для коррекции формы следующей волны. Были запущены две идентичные версии первой итерированной формы. Отклонения времени прихода в этих первых итерациях находились в пределах 50 нс. При большей осторожности и дальнейших итерациях линзы, ограниченные отклонениями в 10 нс, кажутся возможными. 4 исх., 22 рис.
- Авторов:
- Фриц, Дж. Н.
- Дата публикации:
- Исследовательская организация:
- Национальная лаборатория Лос-Аламоса, Нью-Мексико (США)
- Организация-спонсор:
- МЭ/ДП
- Идентификатор ОСТИ:
- 6430373
- Номер(а) отчета:
- LA-11956-MS
ВКЛ. : DE- 297
- Номер контракта DOE:
- W-7405-ENG-36
- Тип ресурса:
- Технический отчет
- Страна публикации:
- США
- Язык:
- Английский
- Тема:
- 45 ВОЕННАЯ ТЕХНИКА, ВООРУЖЕНИЕ И НАЦИОНАЛЬНАЯ ОБОРОНА; ВЗРЫВЫ; РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН; КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ; ДИЗАЙН; ВЗРЫВЫ; ЛИНЗЫ; УДАРНЫЕ ВОЛНЫ; тротил; ДВУМЕРНЫЕ РАСЧЕТЫ; ХИМИЧЕСКИЕ ВЗРЫВЧАТЫЕ ВЕЩЕСТВА; ВЗРЫВЧАТЫЕ ВЕЩЕСТВА; НИТРОСОЕДИНЕНИЯ; ОРГАНИЧЕСКИЕ СОЕДИНЕНИЯ; ОРГАНИЧЕСКИЕ СОЕДИНЕНИЯ АЗОТА; МОДЕЛИРОВАНИЕ; 450100 * — Военные технологии, вооружение и национальная оборона — химические взрывы и взрывчатые вещества
Форматы цитирования
- ГНД
- АПА
- Чикаго
- БибТекс
Fritz, J N. Простая взрывная линза с плоской волной . США: Н. П., 1990.
Веб. дои: 10.2172/6430373.
Копировать в буфер обмена
Fritz, J N. Простая взрывная линза плоской волны . Соединенные Штаты. https://doi.org/10.2172/6430373
Копировать в буфер обмена
Фриц, Дж. Н. 1990.
«Простая плоская взрывная линза». Соединенные Штаты. https://doi.org/10.2172/6430373. https://www.osti.gov/servlets/purl/6430373.
Копировать в буфер обмена
@статья{osti_6430373,
title = {Простая взрывная линза плоской волны},
автор = {Фритц, JN},
abstractNote = {Была разработана простая плосковолновая линза с использованием инертного центрального пластикового формирователя волны. Эксперимент был проведен с 4-дюймовым. диаметр, конструкция нулевого порядка. Был разработан итеративный метод, использующий измеренные временные отклонения для коррекции формы следующей волны. Были запущены две идентичные версии первой итерированной формы. Отклонения времени прихода в этих первых итерациях находились в пределах 50 нс. При большей осторожности и дальнейших итерациях линзы, ограниченные отклонениями в 10 нс, кажутся возможными. 4 изв., 22 рис.},
дои = {10.2172/6430373},
URL-адрес = {https://www.osti.gov/biblio/6430373},
журнал = {},
номер =,
объем = ,
место = {США},
год = {1990},
месяц = {12}
}
Копировать в буфер обмена
Посмотреть технический отчет (1,18 МБ)
https://doi.org/10.2172/6430373
Экспорт метаданных
Сохранить в моей библиотеке
Вы должны войти в систему или создать учетную запись, чтобы сохранять документы в своей библиотеке.
Аналогичных записей в сборниках OSTI.GOV:
- Аналогичные записи
Новая линза из метаматериала фокусирует радиоволны | Новости Массачусетского технологического института
Во многих отношениях метаматериалы сверхъестественны. Эти искусственные материалы с их сложной структурой изгибают электромагнитные волны способами, которые невозможны для материалов, встречающихся в природе. Ученые исследуют метаматериалы на предмет их потенциала для создания плащей-невидимок — материалов, которые преломляют свет, чтобы скрыть объект на виду, — и «суперлинз», которые фокусируют свет за пределами диапазона оптических микроскопов для изображения объектов с наноразмерными деталями.
Исследователи из Массачусетского технологического института создали трехмерную легкую линзу из метаматериала, которая фокусирует радиоволны с предельной точностью. Вогнутая линза обладает свойством, называемым отрицательным преломлением, изгибая электромагнитные волны — в данном случае радиоволны — в направлении, прямо противоположном тому, с которым работала бы обычная вогнутая линза.
Вогнутые линзы обычно излучают радиоволны, как спицы колеса. Однако в этой новой линзе из метаматериала радиоволны сходятся, фокусируясь в одной точной точке — свойство, которое невозможно воспроизвести в природных материалах.
Для Исаака Эренберга, аспиранта Массачусетского технологического института в области машиностроения, устройство вызывает образ из фильма «Звездные войны»: Звезда Смерти, космическая станция, которая стреляет лазерными лучами из вогнутой тарелки, лазеры сходятся в точку, чтобы уничтожить близлежащие планеты. Хотя линза, изготовленная исследователями, в ближайшем будущем не будет облучать какие-либо планетарные тела, Эренберг говорит, что у устройства есть и другие потенциальные применения, такие как молекулярные изображения и изображения дальнего космоса.
«В таблице Менделеева нет твердого блока какого-либо материала, который мог бы генерировать этот эффект», — говорит Эренберг. «Это устройство преломляет радиоволны так, как никакой другой материал, встречающийся в природе».
Эренберг опубликовал результаты своего исследования в Journal of Applied Physics . Его соавторами по статье являются Санджай Сарма, профессор машиностроения Массачусетского технологического института Фред Форт Флауэрс и Дэниел Форт Флауэрс, и Бэ-Иан Ву, исследователь исследовательской лаборатории ВВС.
Формирование ячейки
Необычайные свойства метаматериала во многом определяются его структурой — подобно тому, как кристаллы алмаза придают прочность. Материал может по-разному преломлять свет в зависимости от формы отдельных единиц внутри материала и расположения этих единиц в целом.
До этой недавней статьи Ву и другие изучали, как определенные формы метаматериалов могут влиять на распространение электромагнитных волн. Команда придумала блочную S-образную «элементарную ячейку», форма которой преломляет радиоволны в определенных направлениях. Эренберг использовал единичную форму в качестве основы для своей вогнутой линзы, создав грубую форму из более чем 4000 элементарных ячеек, каждая шириной всего в несколько миллиметров.
Для изготовления своего дизайна Эренберг использовал 3D-печать, создавая слой линзы за сложным слоем из полимерного раствора. Затем он смыл все остатки струей воды под высоким давлением и покрыл каждый слой тонким слоем меди, чтобы придать линзе проводящую поверхность.
Чтобы протестировать линзу, исследователи поместили устройство между двумя радиоантеннами и измерили энергию, прошедшую через нее. Эренберг обнаружил, что большая часть энергии может проходить через линзу, при этом очень мало теряется в метаматериале — значительное улучшение энергоэффективности по сравнению с прошлыми конструкциями с отрицательным преломлением. Команда также обнаружила, что радиоволны сходятся перед объективом в очень определенной точке, создавая плотный сфокусированный луч.
Пространство изображений и не только
Сарма говорит, что сочетание «малых потерь» устройства и четкой фокусировки является многообещающим шагом на пути к разработке практичных линз из метаматериала.
«В мире есть много явлений, которые вы можете продемонстрировать, но вопрос в том, сможете ли вы добиться этого в масштабе, — говорит Сарма. «Мы перенесли концепцию отрицательного преломления из области проверки концепции в область практичности».
Устройство, которое весит меньше фунта, может использоваться для точного фокусирования радиоволн на молекулах для создания изображений с высоким разрешением — изображений, которые в настоящее время создаются с использованием громоздких, тяжелых и дорогих линз. Эренберг говорит, что такое легкое устройство можно было бы установить и на спутники для съемки звезд и других небесных тел в космосе, «куда не хочется поднимать здоровенный объектив».
Ченг Сунь, доцент кафедры машиностроения в Северо-Западном университете, говорит, что дизайн метаматериала является многообещающей демонстрацией, которая может привести к более сильным и быстрым телекоммуникациям.
«Конструкцию с малыми потерями можно считать значительным шагом вперед к практическому применению в микроволновом или радиодиапазоне», — говорит Сан.
Помимо применения линз, Эренберг говорит, что их изготовление простое и легко воспроизводимое, что позволяет другим ученым исследовать трехмерные конструкции метаматериалов.
«Вы действительно можете полностью исследовать пространство метаматериалов, — говорит Эренберг. «Есть совершенно другое измерение, в которое теперь люди смогут заглянуть».
Апрель 2021 г. Обновление Anima Lens (волна 5): FFRecordKeeper
Я скопировал данные из ветки GF здесь. Спасибо /u/S0litair3d за всю тяжелую работу!
Магазин линз Anima, кажется, обновлен до события «Флейта, резонирующая в руинах» (IX) около 11 месяцев назад (спасибо /u/mouse_relies). Последнее обновление было в июне прошлого года, то есть примерно 10 месяцев назад.
Кроме того, для каждого игрового мира можно выбрать только 3 AASB, которые можно было выбрать с помощью монет во время 6YA. Прямо сейчас, похоже, мы будем получать 150 линз уровня 4 в день или примерно 4500 в месяц.
ПРИМЕЧАНИЕ : похоже, что для XIV, FFT и C/B есть только 2 AASB. Может ли кто-нибудь подтвердить, что я не пропускаю их в этих сферах?
Ссылка на первоначальную демонстрацию и обсуждение здесь.
Обновление магазина линз Anima #5 Дата : 30 апреля, 2021
Новые изменения :
AASB: 3000 LV4 Anima Lens
UOSB/AOSB: 3000 LV3 Anima Lens
- 9000
CSB: 3000 LV3 Lens Lens
- 9000
CSB: 20003939.
- 9000 2 CSB: 3000 LV3.
FF1
WOL: AASB, UOSB, CSB2
GARLAND: AASB, UOSB
SARAH: FSB+
6 WOL: FSB+
6. : USB2, FSB+, LMR3
Master: UOSB, USB2, FSB2
Matoya: UOSB, FSB+, LMR2
Meia: AASB, UOSB
Thief: UOSB, FSB+, FSB, LMR2
FF2
FIRION: AASB1, UOSB, FSB+
MARIA: AASB, UOSB, FSB+
Guy: UOSB, USB2
- 9
LEON: UOSB, USB2
- 9
LEON: UOSB, USB2
LEOIN: UOSB, USB2
6.
ФСБ+Гордон: CSB, FSB2, LMR3
Leila: UOSB, FSB+1, LMR2
Ricard: UOSB, FSB+
Josef: UOSB, FSB+
Josef: UOSB, FSB+
Josef: UOSB, FSB+
6. UOSB, CSB, FSB2, LMR5
HILDA: USB2
Скотт: UOSB, FSB
FF3
1
FF3
LAN. 1Реф.: УОСБ, ФСБ+
Ingus: AASB1, UOSB, FSB+1, FSB+2, LMR4
Desch: ЦСБ, FSB+1, FSB2, LMR3
ОК: AASB1, U2SB1, U2SB1, U2SB1 1, FSB2, LMR3
CoD: AASB1, UOSB, CSB, FSB+1, LMR3
Aria: USB2, FSB+, LMR3
FF4
Decil: UOSB, FSB+ , LMR3
Спец: ААСБ, УОСБ, ФСБ+
Каин: ААСБ1, УОСБ1, УОСБ2, УСБ3, ФСБ+2, ФСБ
Rydia: AASB1, UOSB, FSB+1, FSB+2
Rosa: LMR3
Edward: CSB, FSB
Yang: UOSB
Palom: UOSB, FSB+ 1
POROM: FSB+, LMR2
TELLAH: UOSB, FSB+1, LMR3
EDGE: UOSB, FSB+2
FUSOYA: UOSB, CSB, CSB, CSB, CSB, CSB, CSB+2
FUSOYA: UOSB, CSB+2
.
Голбез: УОСБ, ЦСБ, ФСБ+
CID: UOSB, USB2, FSB+
CEODORE: UOSB, CSB, USB2, FSB+1, LMR2, LMR3
RubicanT
Barbariccia: UOSB, FSB+
FF5
Lenna: USB4
Galuf: UOSB, CSB
Gogo: AASB, CSB
Gilgamesh: UOSB, CSB , ФСБ+, ФСБ2
Bartz: AASB1, UOSB, FSB+1, FSB+2, FSB+3, FSB2
FARIS: UOSB, CSB1, FSB2, LMR4
Dorgann: UOSB
Dorgann: UOSB
9: USB2, LMR4
: UOSB2, LMR4
: UOSB2, LMR4
. FSB+, FSB2, LMR2
Krile: UOSB1, UOSB2, CSB2, USB4, FSB+
XEZAT: UOSB
KELGE ААСБ1, УОСБ1, УОСБ2, ФСБ+1, ФСБ+2
Locke: AASB, UOSB
Celes: AASB1, UOSB, CSB, FSB+1, FSB2
Mog: CSB
Edgar: UOSB, FSB+1
Sabin: UOSB , FSB+
Shadow: UOSB, FSB+, FSB2
CYAN: UOSB, FSB+, FSB
Калиб.
UOSB, CSBRelm: USB3, FSB2, LMR4
Gogo: FSB+
Umaro: UOSB, FSB
Kefka: UOSB
Leo: UOSB
FF7
Cloud: AASB1, UOSB1, UOSB2, FSB+2, FSB+3
Баррет: FSB+, FSB, LMR2
TIFA: AASB, UOSB
Aerith: FSB+2
- 2
: FSB+2
6262626
6
- . Юффи: УОСБ1, УОСБ2, ФСБ+1, ФСБ2
CAIT SITH: USB2, FSB+
Vincent: CSB, USB3, FSB+
Zack: UOSB, USB2, FSB+ 2, FSB
- 9000 2, SEB2, FSB+ 2, FSB
- 9000 2 SEPHIROTH: ASB1. FSB+1, FSB+2, LMR3
CID: UOSB, CSB, FSB+, FSB
RENO: UOSB
ANGEAL: UOSB, FSB+1, FSB2
9
299
299
9
9
9999929 9тели Генезис: УОСБ, УСБ, ФСБ+1, ФСБ, ЛМР
. LMR2
FF8
Squall: AASB1, UOSB1, UOSB2, FSB+1, FSB+2
Rinoa: AASB1, UOSB, FSB+2
Quistis: UOSB, USB2,FSB+ 1
Zell: UOSB, FSB+, LMR3
Irvine: UOSB, CSB, USB2, FSB+
Seifer: UOSB, CSB
LAGUNA: UOSB, CSB
6.BINA. : УОСБ, ЦСБ, ФСБ+1
Райджин: УОСБ, ФСБ+1, ФСБ, ЛМР3
Fujin: UOSB, CSB, FSB+1
Kiros: USB, LMR
Ward: USB, LMR
Ultimecia: AASB, UOSB+
Ultimecia: AASB, FSB+
. FF9
Zidane: AASB, UOSB, FSB+
Garnet: UOSB, CSB
Vivi: AASB1, UOSB1, UOSB2, FSB2
Steiner: UOSB, CSB, FSB+1, FSB +2
Фрейя: UOSB
Quina: USB2, FSB+1, FSB+2, FSB
Eiko: UOSB, USB5, FSB+2, LMR3
Amarant: UOSB, FSB+, LMR3 3
BeOS FSB+, LMR3
Kuja: AASB, UOSB
Marcus: UOSB, FSB
FF10
Tidus: AASB, UOSB
Yuna: UOSB
Lulu : AASB1, UOSB
Кимахри: UOSB
Rikku: AASB, CSB1, CSB2, FSB, LMR3
AURON: UOSB, CSB
JECHT: UOSB, FSB2
JECHT: UOSB, FSB2
JECHT: UOSB, FSB2
JECHT: UOSB, FSB2
.
PAINE: UOSB, CSB, USB3, FSB+SEYMOUR: UOSB, FSB
FF11
Shantotto: AASB, UOSB
- 9
6. УОСБ, ФСБ+ ФСБ
Prische: UOSB, CSB
Lion: AASB, UOSB, USB2, FSB+, FSB
Zeid: UOSB, FSB+, LMR2
Naja: UOSB
FF12
Vaan: AASB1, UOSB, FSB+, FSB2
Balthier: AASB1, UOSB, CSB1, FSB+1
Fran: FSB+1, FSB+2
Basch: UOSB, USB3 , ФСБ+1, ЛМР2
Эш: AASB, UOSB, ФСБ+
Gabranth: UOSB, CSB, FSB+1, FSB+2, FSB, LMR3
VAYNE: UOSB
REKS: USB2, FSB+
- 9676767 76767676767
Снег: ААСБ1, УОСБ, USB3, ФСБ+2, ЛМР4
Ваниль: USB4, ФСБ+1, ФСБ+2, ЛМР3
6 Саж
: USB2, LMR2Надежда: УОСБ, ЦСБ, ФСБ+
Клык: UOSB, CSB
Серия: UOSB, CSB, USB3, FSB+2, FSB1, FSB2, LMR3
Рейны: AASB1, UOSB
LMRel, USBel+ , FSB+6:40026
Nabaat: UOSB, FSB+
5767667676795676767676767676767779н : ААСБ1, УОСБ1, УОСБ2, ФСБ+2
FF14
Y’Stola: AASB3, LMR3
YDA: AASB3, LMR3
YDA: AASB3, LMR3
.
Alphinaud: AASB, UOSB, CSB, USB3, FSB+
YSAYLE: UOSB, FSB+, LMR2
Haurchefant: USB2, FSB+, LMR2
ALISAIE: CSB, USB, FSB+9003
9Gladiolus: UOSB, FSB+
Ignis: CSB, FSB
Prompto: AASB, CSB1, FSB+1, LMR2
Iris: USB2, LMR2
Aranea: AASB, UOSB, FSB+1, LMR2
Кор.
Delita: UOSB
OVELIA: USB3, FSB+
Орландо: AASB, UOSB, FSB+1, FSB2
- 2 GAFFGARIO Рафа: ФСБ
Marach: FSB+, LMR2
Marche: UOSB, FSB+
ALMA: USB3, LMR2
ORRAN: FSB+
ORRAN: FSB+
.
Объектив волна: Объектив Волна-3 80 mm f/ 2.8 МС Характеристики, MTF, отзывы, обзоры, тесты :: Lens-Club.ru
7696
6- 692969ENTIR666767692
- 292296969. , UOSB2, FSB+1, LMR3