Уменьшение света: Уменьшение света, 9 (девять) букв

ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА • Большая российская энциклопедия

Авторы: А. В. Белинский

ПОГЛОЩЕ́НИЕ СВЕ́ТА, умень­ше­ние ин­тен­сив­но­сти све­та при про­хо­ж­де­нии че­рез ве­ще­ст­во вслед­ст­вие его взаи­мо­дей­ст­вия с ато­ма­ми и мо­ле­ку­ла­ми ве­ще­ст­ва. Элек­тро­маг­нит­ное по­ле све­то­вой вол­ны воз­бу­ж­да­ет до­пол­нит. ко­ле­ба­ния элек­тро­нов и ио­нов ве­ще­ст­ва, на что рас­хо­ду­ет­ся энер­гия. Час­тич­но она воз­вра­ща­ет­ся в ви­де вто­рич­но­го элек­тро­маг­нит­но­го из­лу­че­ния. В тер­ми­нах кван­то­вой тео­рии про­цесс П. с. свя­зан с пе­ре­хо­дом элек­тро­нов в ато­ма­х и мо­ле­ку­лах, по­гло­щаю­щих из­лу­че­ние, с низ­ких уров­ней энер­гии на бо­лее вы­со­кие. Об­рат­ный пе­ре­ход в ос­нов­ное или ниж­нее воз­бу­ж­дён­ное со­стоя­ние мо­жет со­вер­шать­ся с из­лу­че­ни­ем фо­то­на или бе­зыз­лу­ча­тель­но, или ком­би­ни­ро­ван­ным пу­тём, при­чём спо­соб об­рат­но­го пе­ре­хо­да оп­ре­де­ля­ет, в ка­кой вид энер­гии пе­ре­хо­дит энер­гия по­гло­щён­но­го све­та.

Обыч­но ин­тен­сив­ность све­та I умень­ша­ет­ся с уве­ли­че­ни­ем про­хо­ди­мо­го в ве­ще­ст­ве рас­стоя­ния l по экс­по­нен­ци­аль­но­му за­ко­ну: I=I₀е^–αl, где I₀ – на­чаль­ная ин­тен­сив­ность све­та, α  – по­ка­за­тель по­гло­ще­ния, за­ви­ся­щий от про­зрач­но­сти сре­ды. Этот за­кон экс­пе­ри­мен­таль­но ус­та­нов­лен П. Бу­ге­ром в 1729 и тео­ре­ти­че­ски вы­ве­ден И. Лам­бер­том в 1760 (см. Бу­ге­ра – Лам­бер­та – Бе­ра за­кон).

За­ви­си­мость по­ка­за­те­ля по­гло­ще­ния α от дли­ны вол­ны све­та λ на­зы­ва­ет­ся спек­тром по­гло­ще­ния ве­ще­ст­ва. Спектр по­гло­ще­ния изо­ли­ро­ван­ных ато­мов (напр., ато­мов раз­ре­жен­ных га­зов) со­сто­ит из уз­ких спек­траль­ных ли­ний, т. е. по­ка­за­тель по­гло­ще­ния α от­ли­чен от ну­ля толь­ко в оп­ре­де­лён­ных уз­ких диа­па­зо­нах длин волн (ши­ри­ной 0,1–1 нм), со­от­вет­ст­вую­щих час­то­там собств. ко­ле­ба­ний элек­тро­нов внут­ри ато­мов. Мо­ле­ку­ляр­ный спектр по­гло­ще­ния, оп­ре­де­ляе­мый ко­ле­ба­ния­ми ато­мов в мо­ле­ку­лах, со­сто­ит из по­лос по­гло­ще­ния (ши­ри­ной 10 нм – 10 мкм). По­гло­ще­ние твёр­дых тел ха­рак­те­ри­зу­ет­ся, как пра­ви­ло, очень ши­ро­ким диа­па­зо­ном длин волн (10–100 мкм) с боль­шим зна­че­ни­ем α. Ка­че­ст­вен­но это объ­яс­ня­ет­ся тем, что в кон­ден­си­ров. сре­дах силь­ное взаи­мо­дей­ст­вие ме­ж­ду час­ти­ца­ми при­во­дит к бы­ст­рой пе­ре­да­че энер­гии, от­дан­ной све­том од­ной из них, все­му кол­лек­ти­ву час­тиц. Все эти час­ти­цы из­лу­ча­ют на несколько раз­ли­чаю­щих­ся час­то­тах, в ре­зуль­та­те че­го спектр ста­но­вит­ся ши­ро­ким.

В про­во­дя­щих сре­дах (ме­тал­лах, плаз­ме) взаи­мо­дей­ст­вие со све­том в зна­чит. сте­пе­ни оп­ре­де­ля­ет­ся сво­бод­ны­ми элек­тро­на­ми, по­это­му α за­ви­сит от элек­тро­про­вод­но­сти сре­ды. П. с. в про­во­дя­щих сре­дах силь­но влия­ет на все про­цес­сы рас­про­стра­не­ния све­та в них; фор­маль­но это учи­ты­ва­ет­ся тем, что член, со­дер­жа­щий α, вхо­дит в вы­ра­же­ние для ком­плекс­но­го по­ка­за­те­ля пре­лом­ле­ния сре­ды. Па­даю­щая све­то­вая вол­на по­гло­ща­ет­ся прак­ти­че­ски пол­но­стью в тон­ком (ок. 10 нм) слое; её энер­гия пре­вра­ща­ет­ся в энер­гию дви­же­ния элек­трон­ной плаз­мы. Дви­жу­щие­ся элек­тро­ны из­лу­ча­ют, в ре­зуль­та­те че­го фор­ми­ру­ет­ся от­ра­жён­ная вол­на, уно­ся­щая до 99% энер­гии (под­роб­нее см. в ст. Ме­тал­ло­оп­ти­ка). Тем не ме­нее мож­но сде­лать та­кой тон­кий слой зо­ло­той фоль­ги, что он бу­дет час­тич­но про­пус­кать свет. Мож­но так­же на­пы­лить тон­кий слой се­реб­ра на стек­ло или др. про­зрач­ную под­лож­ку, и это бу­дет час­тич­но про­пус­каю­щим (ок. 30%) и час­тич­но от­ра­жаю­щим (ок. 30%) по­кры­ти­ем, ис­поль­зуе­мым в ка­че­ст­ве све­то­де­ли­те­ля. Ос­таль­ные ≈40% све­та по­гло­ща­ют­ся.

Ко­гда свет по­гло­ща­ет­ся мо­ле­ку­ла­ми ве­ще­ст­ва, рас­тво­рён­но­го в прак­ти­че­ски не по­гло­щаю­щем рас­тво­ри­те­ле, или мо­ле­ку­ла­ми га­за, по­ка­за­тель α ока­зы­ва­ет­ся про­пор­цио­наль­ным чис­лу по­гло­щаю­щих мо­ле­кул на еди­ни­це дли­ны пу­ти све­то­вой вол­ны, или, что то же, в еди­ни­це объ­ё­ма, за­пол­нен­но­го про­хо­дя­щим све­том, т.  е. про­пор­цио­на­лен кон­цен­тра­ции С рас­тво­рён­но­го ве­ще­ст­ва (ус­та­нов­ле­но нем. учёным А. Бе­ром, 1852). В ре­аль­ных га­зах и рас­тво­рах это вы­пол­ня­ет­ся не все­гда.

Спек­тры по­гло­ще­ния мо­гут быть на­столь­ко ин­ди­ви­ду­аль­ны­ми, что по ним мож­но эф­фек­тив­но кон­тро­ли­ро­вать хи­мич. со­став рас­тво­ров. Напр., аде­к­ват­ным спо­со­бом про­вер­ки под­лин­но­сти ал­ко­голь­ной про­дук­ции яв­ля­ет­ся из­ме­ре­ние спек­тров по­гло­ще­ния, ин­ди­ви­ду­аль­ных не толь­ко для про­из­во­ди­те­лей, но и для поч­вы, на ко­то­рой рос ви­но­град.

При вы­со­ких ин­тен­сив­но­стях све­та на­чи­на­ют про­яв­лять­ся не­ли­ней­ные эф­фек­ты, α ста­но­вит­ся функ­ци­ей ин­тен­сив­но­сти све­та и за­кон Бу­ге­ра на­ру­ша­ет­ся (не­ли­ней­ное П. с.). Та­кие эф­фек­ты мо­гут про­ис­хо­дить и при од­но­вре­мен­ном по­гло­ще­нии не­сколь­ких фо­то­нов (см. Мно­го­фо­тон­ное по­гло­ще­ние све­та). Ин­тен­сив­ность флук­туи­рую­ще­го по­то­ка фо­то­нов при этом ста­би­ли­зи­ру­ет­ся; изъ­я­тие фо­то­нов из ис­ход­но­го пуч­ка мо­жет про­ис­хо­дит пáрами (двух­фо­тон­ное по­гло­ще­ние), трой­ка­ми и т.  д. Про­ре­жи­ва­ние пуч­ка про­ис­хо­дит в мес­тах наи­боль­шей кон­цен­тра­ции фо­то­нов, т. е. во флук­туа­ци­он­ных вспле­сках ин­тен­сив­но­сти. В ре­зуль­та­те вспле­ски сгла­жи­ва­ют­ся и по­ток фо­то­нов ста­но­вит­ся бо­лее ре­гу­ляр­ным. В та­ких не­ли­ней­ных про­цес­сах эф­фек­тив­ность по­дав­ле­ния фо­тон­ных флук­туа­ций не­вы­со­ка, тем не ме­нее они по­зво­ля­ют сни­зить фо­тон­ные шу­мы да­же ни­же уров­ня шу­ма иде­аль­но­го ла­зе­ра, что осо­бен­но важ­но в сверх­точ­ных оп­тич. из­ме­ре­ни­ях.

Про­ти­во­по­лож­ным про­цес­сом яв­ля­ется не­ли­ней­ный на­сы­ще­ния эф­фект, обу­слов­лен­ный тем, что очень боль­шая до­ля по­гло­щаю­щих час­тиц, пе­рей­дя в воз­бу­ж­дён­ное со­стоя­ние и ос­та­ва­ясь в нём срав­ни­тель­но дол­го, те­ря­ет спо­соб­ность по­гло­щать свет, что за­мет­но из­ме­ня­ет ха­рак­тер П. с. сре­дой. Ко­гда поч­ти все элек­тро­ны ве­ще­ст­ва под дей­ст­ви­ем све­та пе­ре­хо­дят в воз­бу­ж­дён­ное со­стоя­ние и по­гло­щаю­щих час­тиц нет, на­сту­па­ет т.  н. про­свет­ле­ние среды – прак­ти­че­ски пол­ное от­сут­ст­вие по­гло­ще­ния (см. Про­свет­ле­ния эф­фект).

Ес­ли в по­гло­щаю­щей сре­де ис­кус­ст­вен­но соз­да­на ин­вер­сия на­се­лён­но­стей, то ка­ж­дый фо­тон из па­даю­ще­го по­то­ка име­ет бóльшую ве­ро­ят­ность ин­ду­ци­ро­вать ис­пус­ка­ние точ­но та­ко­го же фо­то­на, чем быть по­гло­щён­ным са­мо­му (см. Вы­ну­ж­ден­ное ис­пус­ка­ние). В этом слу­чае ин­тен­сив­ность вы­хо­дя­ще­го све­та пре­вос­хо­дит ин­тен­сив­ность па­даю­ще­го, т. е. име­ет ме­сто уси­ле­ние све­та, а по­ка­за­тель по­гло­ще­ния α ста­но­вит­ся от­ри­ца­тель­ным, по­это­му та­кое яв­ле­ние на­зы­ва­ет­ся от­ри­ца­тель­ным П. с. На нём ос­но­ва­но дей­ст­вие кван­то­вых ге­не­ра­то­ров (ла­зе­ров) и кван­то­вых уси­ли­те­лей.

Не­ли­ней­ные эф­фек­ты по­гло­ще­ния мо­гут про­яв­лять­ся не толь­ко при боль­ших ин­тен­сив­но­стях из­лу­че­ния. Напр., для са­мо­про­из­воль­но­го по­тем­не­ния солн­це­за­щит­ных оч­ков с ме­няю­щей­ся про­зрач­но­стью дос­та­точ­но яр­ко­го сол­неч­но­го све­та.

П. с. ис­поль­зу­ет­ся в разл. об­лас­тях нау­ки и тех­ни­ки. На нём ос­но­ва­ны осо­бо вы­со­ко­чув­ст­ви­тель­ные ме­то­ды ко­ли­че­ст­вен­но­го и ка­че­ст­вен­но­го хи­мич. ана­ли­за (в ча­ст­но­сти, аб­сорб­ци­он­ный спек­траль­ный ана­лиз), спек­тро­фо­то­мет­рия, ко­ло­ри­мет­рия и др. Вид спек­тра П. с. уда­ёт­ся свя­зать с хи­мич. струк­ту­рой ве­ще­ст­ва; по ви­ду спек­тра мож­но так­же ис­сле­до­вать ха­рак­тер дви­же­ния элек­тро­нов в ме­тал­лах, вы­яс­нить зон­ную струк­ту­ру по­лу­про­вод­ни­ков и др.

Уменьшение шума — Blender Manual

При выполнении окончательной визуализации важно как можно сильнее уменьшить. Здесь мы обсудим ряд хитростей, которые, хотя и нарушают законы физики, особенно важны при визуализации анимации за разумный период времени. Нажимайте на миниатюры для увеличения изображений, чтобы как следует рассмотреть различия в количестве шумов.

Трассировка путей

Cycles использует трассировку путей с последующей оценкой событий, которая не очень хорошо подходит для визуализации всех видов световых эффектов, например, каустик, но имеет преимущество в том, что в состоянии визуализировать более детальные и большие сцены по сравнению с некоторыми другими алгоритмами визуализации. Это происходит потому, что нам не нужно, например, хранить в памяти фотонную карту, а так же потому, что мы можем сохранять лучи относительно когерентными для использования в кэше изображений по требованию, по сравнению с, например, двунаправленной трассировкой пути.

Мы работаем по противоположному, по сравнению с реальностью, пути, отслеживая световые лучи, испущенные из камеры в сцену и на источники света, а не от источников света в сцену, а затем в камеру. Этот подход имеет то преимущество, что мы не испускаем световые лучи, которые в конечном итоге не попадут в камеру, но это также означает, что довольно трудно определить такие световые пути, которые дают наибольший вклад в освещение. Световые лучи будут посылаться либо в соответствии с BRDF поверхности, либо в направлении известных источников света (лампы, излучающие полисетки с выборками как от ламп).

См.также

For more details, see the Light Paths and Integrator documentation.

Почему возникает шум

To understand where noise can come from, take for example the scene below. When we trace a light ray into the location marked by the white circle on a red dot, the second image below gives an impression of what the diffuse shader «sees».

To find the light that is reflected from this surface, we need to find the average color from all these pixels. Note the glossy highlight on the sphere, and the bright spot the lamp casts on the nearby wall. These hotspots are 100x brighter than other parts of the image and will contribute significantly to the lighting of this pixel.

The scene.

Irradiance at the shading point.

The detected highlights.

The lamp is a known light source, so its location is already known, but the glossy highlight(s) that it causes are a different matter. The best we can do with path tracing is to distribute light rays randomly over the hemisphere, hoping to find all the important bright spots. If for some pixels we miss some bright spot, but we do find it for another, that results in noise. The more samples we take, the higher the probability that we cover all the important sources of light.

With some tricks we can reduce this noise. If we blur the bright spots, they become bigger and less intense, making them easier to find and less noisy. This will not give the same exact result, but often it’s close enough when viewed through a diffuse or soft glossy reflection. Below is an example of using Filter Glossy and Light Falloff.

Using Glossy Filter & Light Falloff.

Irradiance at the shading point.

The detected highlights.

Отскоки

In reality light will bounce a huge number of times due to the speed of light being very high. In practice more bounces will introduce more noise, and it might be good to use something like the Limited Global Illumination preset in the Light Paths Section that uses fewer bounces for different shader types. Diffuse surfaces typically can get away with fewer bounces, while glossy surfaces need a few more, and transmission shaders such as glass usually need the most.

No bounces.

Two bounces at max.

Four bounces at max.

Также важно не использовать в шейдерах цвета, чьи компоненты содержат значения 1.0 или близкие к ним; пытайтесь держать максимальное значение в районе 0.8 или меньше и сделать ваши источники света ярче. В действительности, поверхности редко полностью отражает весь свет, но есть, конечно, исключения; как правило, через стекло проходит больше света, поэтому для него нужно больше отскоков. Высокие значения для цветовых компонентов, как правило, вносят шум, поскольку при отскоках от каждой поерхности интенсивность света уменьшается не сильно.

Каустики и фильтр глянца

Caustics are a well-known source of noise, causing fireflies.

They happen because the renderer has difficulty finding specular highlights viewed through a soft glossy or diffuse reflection. There is a No Caustics option to disable glossy behind a diffuse reflection entirely. Many renderers will typically disable caustics by default.

Default settings.

Caustics disabled.

Filter Glossy greater than zero.

Однако, использование параметра Без каустик ведёт к потере света, кроме того, он не покрывает случай, когда резкое глянцевое отражение рассматривается сквозь мягкое глянцевое отражение. Существует параметр Фильтр глянца, уменьшающий шум в таких случаях за счёт точности. Он размывает резкое глянцевое отражение, чтобы его было проще найти, увеличивая Шероховатость шейдера.

Изображения выше показывают разницу между настройками по умолчанию, с отключёнными каустиками и с фильтром глянца, установленным в 1.

2). Однако, если расстояние стремится к нулю, эта величина стремится к бесконечности, и мы можем получить очень яркие пятна на изображении. В основном это проблема для непрямого освещения, у которого вероятность попадания в небольшое, но очень яркое пятно довольно низка и оно случается редко. Это типичный способ возникновения светлячков.

Hard Falloff.

Soft Falloff.

Для уменьшения данной проблемы узел Спад света имеет параметр Гладко, который может использоваться для уменьшения максимальной интенсивности света, который вносят ближайшие поерхности. Изображения выше показывают разницу между спадом по умолчанию и сглаживанием со значением 1.0.

Multiple Importance Sampling

Materials with emission shaders can be configured to use Multiple Importance Sampling (Настройки материала). This means that they will get rays sent directly towards them, rather than ending up there based on rays randomly bouncing around.

For very bright mesh light sources, this can reduce noise significantly. However, when the emission is not particularly bright, this will take samples away from other brighter light sources for which it is important to find them this way.

The optimal setting here is difficult to guess; it may be a matter of trial and error, but often it is clear that a somewhat glowing object may be only contributing light locally, while a mesh light used as a lamp would need this option enabled. Here is an example where the emissive spheres contribute little to the lighting, and the image renders with slightly less noise by disabling Multiple Importance on them.

Multiple Importance off.

Multiple Importance on.

The world background also has a Multiple Importance (Параметры) option. This is mostly useful for environment maps that have small bright spots in them, rather than being smooth. This option will then, in a preprocess, determine the bright spots, and send light rays directly towards them. Again, enabling this option may take samples away from more important light sources if it is not needed.

Стекло и прозрачные тени

При отключении каустик стеклу будет не хватать теней, а с фильтром глянца они могут быть слишком мягкими. Мы можем сделать шейдер шейдер, который будет использовать шейдер «BSDF стекла», если смотреть прямо на него, и шейдер «Прозрачный BSDF», если смотреть через отражение. Шейдер «Прозрачный BSDF» может использоваться для прозрачных теней, чтобы находить источники света прямо через поверхности, и даст правильные цветные тени, но без каустик. Для определения того, когда какой шейдер использовать, используется узел «Путь света».

Оптимизированный шейдер стекла

Выше вы можете видеть дерево узлов, используемое для хитрости с прозрачностью стекла; на левой визуализации присутствует слишком много тени, поскольку нет каустик, на правой визуализации используется данная хитрость.

Default Glas BSDF.

Optimized Glass Shader.

Световые порталы

When rendering a daylight indoor scene where most of the light is coming in through a window or door opening, it is difficult for the integrator to find its way to them. To fix this, use Light Portals, these work by adding an Area Lamp. You then will need to modify its shape to match that of the opening that you are trying to fill.

Denoising

Even with all the settings described above there will always end up being some render noise no matter how many samples you use. To fix this there is a post-processing technique to cleanup the final bit of noise. To use this enable Denoising in the Render Layers tab of the Properties editor.

Below is an example render by The Pixelary.

Example render before denoising.

Example render after denoising.

Подавление светлячков

В идеале, используя все предыдущие уловки, светлячки будут устранены, однако они всё ещё могут возникнуть. Чтобы справиться с ними, интенсивность любого светового луча, вносящего вклад в освещение пикселя, может быть ограничена максимальным значением настройками интегратора.

Если параметр установлен в слишком низкое значение, это может привести к отсутствию бликов на изображении, которые могут быть полезны для сохранения эффектов камеры, таких как засветка или блики. Чтобы смягчить это противоречие, часто бывает полезно ограничивать только непрямые отскоки, оставляя нетронутыми блики, непосредственно видимые камерой.

No Clamp (0).

With Clamp set to 4.

Отсутствие эффективности снижения освещенности для предотвращения ретинопатии недоношенных.

Уменьшение света при ретинопатии недоношенных (LIGHT-ROP) Кооперативная группа

Сохранить цитату в файл

Формат: Резюме (текст)PubMedPMIDAbstract (текст)CSV

Добавить в коллекции

• Создать новую коллекцию
• Добавить в существующую коллекцию

Назовите свою коллекцию:

Имя должно содержать менее 100 символов

Выберите коллекцию:

Не удалось загрузить вашу коллекцию из-за ошибки
Повторите попытку

Добавить в мою библиографию

• Моя библиография

Не удалось загрузить делегатов из-за ошибки
Повторите попытку

Ваш сохраненный поиск

Название сохраненного поиска:

Условия поиска:

Тестовые условия поиска

Эл. адрес: (изменить)

Который день? Первое воскресеньеПервый понедельникПервый вторникПервая средаПервый четвергПервая пятницаПервая субботаПервый деньПервый рабочий день

Который день? ВоскресеньеПонедельникВторникСредаЧетвергПятницаСуббота

Формат отчета: SummarySummary (text)AbstractAbstract (text)PubMed

Отправить максимум: 1 шт. 5 шт. 10 шт. 20 шт. 50 шт. 100 шт. 200 шт.

Отправить, даже если нет новых результатов

Необязательный текст в электронном письме:

Создайте файл для внешнего программного обеспечения для управления цитированием

Полнотекстовые ссылки

Атыпон

Полнотекстовые ссылки

Клинические испытания

. 1998 г., 28 мая; 338 (22): 1572-6.

дои: 10.1056/NEJM199805283382202.

Дж. Д. Рейнольдс ¹ , Р. Дж. Харди, К. А. Кеннеди, Р. Спенсер, В. А. ван Хеувен, А. Р. Филдер

Принадлежности

принадлежность

• ¹ Университет штата Нью-Йорк в Буффало, США.

• PMID: 9603794
• DOI: 10.1056/NEJM199805283382202

Бесплатная статья

Клинические испытания

JD Reynolds et al. N Engl J Med. 1998 .

Бесплатная статья

. 1998 г., 28 мая; 338 (22): 1572-6.

дои: 10.1056/NEJM199805283382202.

Авторы

Дж. Д. Рейнольдс ¹ , Р. Дж. Харди, К. А. Кеннеди, Р. Спенсер, В. А. ван Хеувен, А. Р. Филдер

принадлежность

• ¹ Университет штата Нью-Йорк в Буффало, США.

• PMID: 9603794
• DOI: 10.1056/NEJM199805283382202

Абстрактный

Задний план: Освещение в больницах и детских садах было предложено как фактор, вызывающий ретинопатию недоношенных. Несмотря на продолжающиеся споры, причинно-следственная связь не установлена.

Методы: Мы провели проспективное, рандомизированное, многоцентровое исследование влияния снижения освещенности на 409 недоношенных детей с массой тела при рождении менее 1251 г и гестационным возрастом менее 31 недели. Двести пять младенцев подвергались воздействию приглушенного света, а 204 — обычному детскому освещению. Количество света, достигающего глаз младенцев, было уменьшено в течение 24 часов после рождения путем надевания на младенцев очков, которые уменьшали воздействие видимого света на 97 процентов и воздействие ультрафиолетового света на 100 процентов. Младенцы носили очки до 31 недели постконцептуального возраста или до 4 недель после рождения, в зависимости от того, что было дольше. После того, как очки были сняты, офтальмологи, замаскированные под назначения лечения, оценивали младенцев на предмет ретинопатии недоношенных, по крайней мере, раз в две недели на сроке до 13 недель.

Результаты: В группе, носившей очки, было 188 младенцев, а в контрольной группе — 173, которые выжили и были доступны для последующего наблюдения. Средний вес при рождении был 906 г в группе очков и 914 г в контрольной группе; средний срок беременности составил 27,4 недели и 27,2 недели соответственно. Средний уровень окружающего освещения, прилегающего к лицам младенцев, составлял 399 люкс для группы в очках и 447 люкс для контрольной группы. Ретинопатия недоношенных была диагностирована у 102 детей (54%) в группе, носившей очки, и у 100 (58%) в контрольной группе (относительный риск 0,9; 95% доверительный интервал от 0,8 до 1,1; р=0,50).

Выводы: Уменьшение воздействия окружающего света не влияет на частоту ретинопатии недоношенных.

Похожие статьи

• Влияние яркого света в родильном доме на заболеваемость ретинопатией недоношенных.

  Glass P, Avery GB, Subramanian KN, Keys MP, Sostek AM, Friendly DS. Гласс П. и др. N Engl J Med. 1985 15 августа; 313(7):401-4. дои: 10.1056/NEJM198508153130701. N Engl J Med. 1985. PMID: 3839567

• Уменьшение случайного воздействия света: влияние на развитие ретинопатии недоношенных у детей с низкой массой тела при рождении.

  Акерман Б., Шервонит Э., Уильямс Дж. Акерман Б. и др. Педиатрия. 1989 г., июнь; 83 (6): 958–62. Педиатрия. 1989. PMID: 2726352

• Скрининговый анализ ретинопатии недоношенных и лечение пороговой ретинопатии недоношенных.

  Хуан З.Н., Инь Д.М., Хуан Д.Р., Лян SX. Хуан З.Н. и др. Чжунхуа Янь Кэ За Чжи. 2006 г., июнь; 42 (6): 496-500. Чжунхуа Янь Кэ За Чжи. 2006. PMID: 16857127 Китайский.

• Острая ретинопатия недоношенных: смещение риска манифестации на глубоконедоношенных новорожденных неонатальной реаниматологией.

  Зайберт В., Линдеркамп О. Зайберт В. и др. Фортшр Офтальмол. 1989;86(6):626-30. Фортшр Офтальмол. 1989. PMID: 2696713 Обзор. Немецкий.

• Раннее снижение освещенности для профилактики ретинопатии недоношенных у новорожденных с очень низкой массой тела при рождении.

  Хорхе Э.С., Хорхе Э.Н., Эль Диб РП. Хорхе ЕС и др. Cochrane Database Syst Rev. 2013 Aug 6; 2013(8):CD000122. doi: 10.1002/14651858.CD000122.pub2. Кокрановская система базы данных, ред. 2013 г. PMID: 23922202 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

Посмотреть все похожие статьи

Цитируется

• Скрининг, диагностика и лечение детских глазных болезней.

  Лам М., Сух Д. Лам М. и др. Дети (Базель). 2022 10 декабря; 9 (12): 1939. doi: 10.3390/дети9121939. Дети (Базель). 2022. PMID: 36553382 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

• Оценка системы искусственного интеллекта для скрининга ретинопатии недоношенных в Непале и Монголии.

  Коул Э., Валикодат Н.Г., Аль-Халед Т., Баджимайя С., Кч С., Чулуунбат Т., Мунхуу Б., Джонас К.Е., Чулуунхуу С., Маккин Л.Д., Яп В., Халлак Дж., Остмо С., Ву В.К., Койнер А.С., Сингх П., Калпати-Крамер Дж., Чанг М.Ф., Кэмпбелл Дж.П., Чан Р.В.П. Коул Э. и др. Офтальмологическая наука. 2022 25 апреля; 2(4):100165. doi: 10.1016/j.xops.2022.100165. электронная коллекция 2022 дек. Офтальмологическая наука. 2022. PMID: 36531583 Бесплатная статья ЧВК.

• Новые аспекты лечения ретинопатии недоношенных: доступные в настоящее время методы лечения и новые новые методы лечения.

  Рю Дж. Рю Дж. Int J Mol Sci. 2022 1 августа; 23 (15): 8529. дои: 10.3390/ijms23158529. Int J Mol Sci. 2022. PMID: 35955664 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

• Факторы, которые следует учитывать при изучении целевых показателей насыщения кислородом предуктала при легочной гипертензии новорожденных.

  Сифкес Х., Сандерджи С., Вон Дж., Санкаран Д., Вали П., Вадлапути П., Тимберлайн С., Бхатт А., Танкреди Д., Лакшминрусимха С. Siefkes H, et al. Дети (Базель). 2022 11 марта; 9 (3): 396. doi: 10.3390/дети

  96. Дети (Базель). 2022. PMID: 35327768 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

• Риск дефектов эпителия роговицы с послеоперационной эритромициновой мазью и без нее после лазерной фотокоагуляции по поводу ретинопатии недоношенных.

  Хан Х., Чеболу А., Ричардс А.Б., Барри Г.П. Хан Х и др. Индийский Дж. Офтальмол. 2021 авг;69(8):2178-2181. doi: 10.4103/ijo.IJO_216_21. Индийский Дж. Офтальмол. 2021. PMID: 34304205 Бесплатная статья ЧВК.

Просмотреть все статьи «Цитируется по»

Типы публикаций

термины MeSH

Грантовая поддержка

• UIO EY09953/EY/NEI NIH HHS/США

Полнотекстовые ссылки

Атыпон

Укажите

Формат: ААД АПА МДА НЛМ

Добавить в коллекции

• Создать новую коллекцию
• Добавить в существующую коллекцию

Назовите свою коллекцию:

Имя должно содержать менее 100 символов

Выберите коллекцию:

Не удалось загрузить вашу коллекцию из-за ошибки
Повторите попытку

Отправить по номеру

Снижение скорости света до 17 метров в секунду в сверххолодном атомарном газе

• Опубликовано: 18 февраля 1999 г.

• Lene Vestergaard Hau ^1,2 ,
• S. E. Harris ³ ,
• Zachary Dutton ^1,2 &
• …
• Cyrus H. Behroozi ^1,4  

Природа том 397 , страницы 594–598 (1999)Цитировать эту статью

• 41 тыс. обращений

• 3250 цитирований

• 229 Альтметрический

• Детали показателей

Abstract

Активно исследуются методы, использующие эффекты квантовой интерференции для управления оптическими свойствами квантовых систем ¹ . Одним из таких примеров является электромагнитно-индуцированная прозрачность, квантовый эффект, который позволяет распространять световые импульсы через непрозрачную среду ^2,3,4,5 . Здесь мы сообщаем об экспериментальной демонстрации электромагнитно индуцированной прозрачности в ультрахолодном газе из атомов натрия, в котором оптические импульсы распространяются в двадцать миллионов раз медленнее, чем скорость света в вакууме. Газ охлаждается до температуры нанокельвина с помощью лазерного и испарительного охлаждения ^6,7,8,9,10 . Квантовая интерференция, управляющая оптическими свойствами среды, создается «взаимодействующим» лазерным лучом, распространяющимся под прямым углом к ​​импульсному «зондирующему» лучу. При температурах в нанокельвины изменение показателя преломления в зависимости от частоты зонда может быть очень резким. В сочетании с высокой атомной плотностью это приводит к исключительно низким наблюдаемым скоростям света. Путем охлаждения облака ниже температуры перехода для конденсации Бозе-Эйнштейна ^11,12,13 (вызывая макроскопическую популяцию щелочных атомов в основном квантовом состоянии удерживающего потенциала), мы наблюдаем еще более низкие скорости распространения импульса (17 мс ^-1 ) из-за увеличенной плотности атомов. Мы сообщаем предполагаемый нелинейный показатель преломления 0,18 мкм ² мкВт ^-1 и обнаруживаем, что система демонстрирует исключительно большие оптические нелинейности, которые представляют потенциальный фундаментальный и технологический интерес для квантовой оптики.

Это предварительный просмотр содержимого подписки, доступ через ваше учреждение

Соответствующие статьи

Статьи открытого доступа со ссылкой на эту статью.

• Замедление рентгеновских фотонов в вибрирующем безоткатном резонансном поглотителе

  • Хайрулин И.Р.
  • , Радеанычев Ю.В.
  • и Ольга Кочаровская

  Научные отчеты Открытый доступ 24 ноября 2022 г.

• Самоиндуцированная прозрачность в идеально поглощающем киральном генераторе второй гармоники

  • Цзянькунь Хоу
  • , Цзиньтянь Линь
  •  … Вэньцзе Ван

  Фотоникс Открытый доступ 11 октября 2022 г.

• Реализация сверхмедленного света с использованием взаимодействующего конденсата Бозе-Эйнштейна, захваченного в мелкой оптической решетке

  • Х. Микаэли
  • , А. Далафи
  •  … Б. Аскари

  Научные отчеты Открытый доступ 15 марта 2022 г.

Варианты доступа

Подписаться на журнал

Получить полный доступ к журналу на 1 год

199,00 €

всего 3,90 € за выпуск

Подписаться

Расчет налогов будет завершен во время оформления заказа.

Купить статью

Получите ограниченный по времени или полный доступ к статье на ReadCube.

32,00 $

Купить

Все цены указаны без учета стоимости.

Рисунок 1: Экспериментальная установка. Рис. 2: Влияние расстройки датчика. Рис. 3: Измерение задержки импульса. Рис. 4. Скорость света в зависимости от температуры атомного облака.

Ссылки

1. Найт, П. Л., Стойчев, Б. и Уоллс, Д. (ред.) Основные моменты квантовой оптики. Фил. Транс. Р. Соц. Лонд. А 355 , 2215–2416 (1997).

   ОБЪЯВЛЕНИЕ МАТЕМАТИКА Google ученый

2. Harris, S.E. Электромагнитно индуцированная прозрачность. Физ. Сегодня 50(7) , 36–42 (1997).

   Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ Google ученый

3. Скалли, М. О. и Зубаири, М. С. Квантовая оптика (Cambridge Univ. Press, (19)97)).

   Книга Google ученый

4. Аримондо, Э. в Progress in Optics (изд. Вольф, Э. ) 257–354 (Elsevier Science, Амстердам, (1996)).

   МАТЕМАТИКА Google ученый

5. Бергманн К., Тойер Х. и Шор Б.В. Когерентный перенос населения между квантовыми состояниями атомов и молекул. Ред. Мод. физ. 70 , 1003–1006 (1998).

   Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

6. Чу С. Манипулирование нейтральными частицами. Ред. Мод. физ. 70 , 685–706 (1998).

   Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

7. Коэн-Таннуджии, К. Н. Управление атомами с помощью фотонов. Ред. Мод. физ. 70 , 707–719 (1998).

   Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ Google ученый

8. Phillips, W.D. Лазерное охлаждение и захват нейтральных атомов. Ред. Мод. физ. 70 , 721–741 (1998).

   Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

9. Гесс, Х.Ф. Испарительное охлаждение магнитно-захваченного и сжатого спин-поляризованного водорода. Физ. Rev. B 34 , ​​3476–3479 (1986).

   Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

10. Масухара, Н. и др. . Испарительное охлаждение спин-поляризованного атомарного водорода. Физ. Преподобный Летт. 61 , 935–938 (1988).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

11. Андерсон, М. Х., Эншер, Дж. Р., Мэтьюз, М. Р., Виман, К. Э. и Корнелл, Э. А. Наблюдение конденсации Бозе-Эйнштейна в разбавленном атомном паре. Наука 269 , 198–201 (1995).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

12. Дэвис, К. Б. и др. . Конденсация Бозе-Эйнштейна в газе атомов натрия. Физ. Преподобный Летт. 75 , 3969–3973 (1995).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

13. Bradley, C.C., Sackett, C.A. & Hulet, R.G. Конденсация лития Бозе-Эйнштейна: наблюдение ограниченного числа конденсатов. Физ. Преподобный Летт. 78 , 985–989 (1997).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

14. Хау, Л. В. и др. . Околорезонансные пространственные изображения замкнутых конденсатов Бозе-Эйнштейна в магнитной бутылке 4-Ди. Физ. Ред. A 58 , ​​R54–R57 (1998).

    Google ученый

15. Хау, Л. В., Головченко, Дж. А. и Бернс, М. М. Новый источник атомного пучка: «свеча». Rev.Sci. Инструм. 65 , 3746–3750 (1994).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

16. Харрис, С. Э., Филд, Дж. Э. и Касапи, А. Дисперсионные свойства электромагнитно-индуцированной прозрачности. Физ. Ред. A 46 , ​​R29–R32 (1992).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ Google ученый

17. Grobe, R., Hioe, F. T. & Eberly, J. H. Формирование сохраняющих форму импульсов в нелинейной адиабатически интегрируемой системе. Физ. Преподобный Летт. 73 , 3183–3186 (1994).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

18. Сяо М., Ли Ю.-К., Джин С.-З. & Gea-Banacloche, J. Измерение дисперсионных свойств электромагнитно индуцированной прозрачности в атомах рубидия. Физ. Преподобный Летт. 74 , 666–669 (1995).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

19. Касапи, А. , Джайн, М., Инь, Г.Ю. и Харрис, С.Е. Электромагнитно индуцированная прозрачность: динамика распространения. Физ. Преподобный Летт. 74 , 2447–2450 (1995).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

20. Шмидт, Х. и Имамоглу, А. Гигантские нелинейности Керра, полученные с помощью электромагнитно индуцированной прозрачности. Опц. лат. 21 , 1936–1938 (1996).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

21. Ламбрехт А., Корти Дж. М., Рейно С. и Джакобино Э. Холодные атомы: новая среда для квантовой оптики. Заяв. физ. В 60 , 129–134 (1995).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ Google ученый

22. Холл, Д. С., Мэтьюз, М. Р., Виман, К. Э. и Корнелл, Э. А. Измерения относительной фазы в двухкомпонентных конденсатах Бозе-Эйнштейна. Физ. Преподобный Летт. 81 , 1543–1546 (1998).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

23. Руостекоски Дж. и Уоллс Д.Ф. Когерентное улавливание населенностей конденсатов Бозе-Эйнштейна: обнаружение фазовой диффузии. евро. физ. JD (представлен).

24. Харрис, С. Э. и Ямамото, Ю. Переключение фотонов с помощью квантовой интерференции. Физ. Преподобный Летт. 81 , ​​3611–3614 (1998).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google ученый

Скачать ссылки

Благодарности

Мы благодарим Дж. А. Головченко за обсуждения и К. Лю за экспериментальную помощь. Л.В.Х. признает поддержку со стороны Института науки Роуленда. С.Э.Х. поддерживается Управлением научных исследований ВВС США, Управлением исследований армии США и Управлением военно-морских исследований США. Ч.Х.Б. поддерживается стипендией NSF.

Author information

Authors and Affiliations

1. Rowland Institute for Science, 100 Edwin H. Land Boulevard, Cambridge, 02142, Massachusetts , USA

   Lene Vestergaard Hau, Zachary Dutton & Cyrus H. Behroozi

2. Department Физики, инженерный факультет, Гарвардский университет, Кембридж, 02138, Массачусетс, США

   Лене Вестергаард Хау и Закари Даттон

3. Прикладные науки, Гарвардский университет, Кембридж, 02138, Массачусетс, США

   S. E. Harris

4. Edward L. Ginzton Laboratory, Стэнфордский университет, Стэнфорд, 94305, Калифорния, США

   Cyrus H. Behroozi

Авторы

1. Lene Vestergaard Hauuard

   . поищите этого автора в PubMed Google Scholar

2. S. E. Harris

   Просмотр публикаций автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Академия

3. Zachary Dutton

   Посмотреть публикации автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

4. Cyrus H. Behroozi

   Просмотр публикаций автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

Автор, ответственный за корреспонденцию

Лене Вестергаард Хау.

Права и разрешения

Перепечатка и разрешения

Об этой статье

Эту статью цитирует

• Медленное усиление света в трехуровневой системе каскадного типа за счет спонтанно генерируемой когерентности и некогерентной накачки

  • Ле Нгуен Май Ань
  • Нгуен Хью Банг
  • Ле Ван Доай

  Оптическая и квантовая электроника (2023)

• Активно перестраиваемая многочастотная электромагнитно индуцированная прозрачность в терагерцовом метаматериале

  • Хаймин Ли
  • Чжипэн Сюй
  • Цзяньпин Чен

  Оптическая и квантовая электроника (2023)

• Самоиндуцированная прозрачность в идеально поглощающем киральном генераторе второй гармоники

  • Цзянькунь Хоу
  • Цзиньтянь Линь
  • Вэньцзе Ван

  Фотоникс (2022)

• Замедление рентгеновских фотонов в вибрирующем безоткатном резонансном поглотителе

  • Хайрулин И. Р.
  • Радеанычев Ю.В.
  • Кочаровская Ольга

  Научные отчеты (2022)

• Реализация сверхмедленного света с использованием взаимодействующего конденсата Бозе-Эйнштейна, захваченного в мелкой оптической решетке

  • Х. Микаили
  • А. Далафи
  • Б. Аскари

  Научные отчеты (2022)

Комментарии

Отправляя комментарий, вы соглашаетесь соблюдать наши Условия и Правила сообщества.